|
10 ГЛАВА I. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР §1.1 Явление ферромагнитного резонанса. Ферромагнитный резонанс (ФМР) представляет собой явление резонансного поглощения энергии высокочастотного электромагнитного поля ферромагнетиком, возникающее при одновременном воздействии постоянного магнитного поля Н0 определенной напряженности и электромагнитного поля определенной (резонансной) частоты (О0 [1]. При этом происходит резкое увеличение угла прецессии намагниченности М относительно ее равновесной ориентации (рис. 1.1.1), что является результатом взаимодействия высокочастотного магнитного поля к{ ) с намагниченностью. Впервые задачу о динамическом поведении намагниченности решили Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц [2]. В идеализированном, намагниченном до насыщения ферромагнетике, уравнение движения намагниченности без учета анизотропии и диссипации энергии, имеет вид дМ =-уМхН, (1.1.1) где у гиромагнитное отношение. В действительности же при колебаниях намагниченности неизбежно происходит диссипация энергии колебаний переход ее в другие виды (в основном в энергию тепловых колебаний кристаллической решетки). Учет диссипации можно произвести, предполагая, что на намагниченность, кроме полей Ни /г, действует эффективное поле “сил трения”, пропорциональное скорости изменения М (рис 1.1.1). Чтобы феноменологически учесть затухание, нужно в правую часть уравнения (1.1.1) ввести диссипативный член, учитывающий диссипацию, который I |
ГЛАВА I. ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР §1.1 Явление ферромагнитного резонанса. * Ферромагнитный резонанс (ФМР) представляет собой разновидность электронного магнитного резонанса в ферромагнетиках и ферримагнетиках и проявляется в избирательном поглощении энергии электромагнитного поля при определенных (резонансных) значениях частоты со0 и внешнего магнитного поля Н0 [1]. При этом происходит резкое увеличение угла прецессии намагниченности М относительно ее равновесной ориентации (рис. 1.1), что является результатом взаимодействия высокочастотного магнитного поля /?0 с намагниченностью. Впервые задачу о динамическом поведении намагниченности решили Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц [2]. В идеализированном, намагниченном до насыщения ферромагнетике, уравнение движения намагниченности без учета анизотропии и диссипации энергии, имеет вид д М д I -=— у М х Н9 (1.1) где у гиромагнитное отношение. В действительности же при колебаниях намагниченности неизбежно происходит диссипация энергии колебаний переход ее в другие виды (в основном в энергию тепловых колебаний кристаллической решетки). Учет диссипации можно произвести, предполагая, что на намагниченность, кроме полей Н и И, действует эффективное поле “сил трения”, пропорциональное скорости изменения М (рис 1.1). Чтобы феноменологически учесть затухание, нужно в правую часть уравнения (1.1) ввести диссипативный член, учитывающий диссипацию, который можно записать в различных формах. Так, например, Гильбертом была предложена |