Проверяемый текст
Куляпин Андрей Валентинович. Расчет спектров спин-волнового резонанса в пленках с диссипативным и смешанным механизмами закрепления спинов (Диссертация 2003)
[стр. 12]

12 можно записать в различных формах.
Так, например, Гильбертом была предложена следующая форма записи уравнения движения намагниченности, учитывающая диссипацию энергии: Здесь а безразмерный параметр затухания Гильберта.
Существуют и другие формы записи диссипативного члена, использующие большее число параметров релаксации.

Представим магнитное поле и намагниченность, входящие в уравнение (1.1.2), в виде сумм переменной и постоянной составляющих Н = Н0 + И ехр(Ш), М = М0 + т ехр(Ш).
(1.1.3) При рассмотрении вынужденных колебаний предполагают малость переменных составляющих: т«М0, И«Н0 (1.1.4) и используют метод последовательных приближений.
В нулевом приближении, получим: М0
хН0 = 0.
(1.1.5) Из (1.1.5)следует, что постоянная составляющая М0 параллельна Н0 , и, следовательно, совпадает с равновесной намагниченностью.
С учетом условия
(1.1.5), сохраняя только члены первого порядка малости, получим линеаризованное уравнение движения [Г] 1 СО?л+угг1 хН[ ) -\-^^-тхМ0 =-уМ0 хй.
(1.1.6) М0 Решая это уравнение в проекциях вектора т, получим т-хк, где % тензор высокочастотной восприимчивости, имеющий вид: (1.1.7)
[стр. 13]

13 /Ц следующая форма записи уравнения движения намагниченности, учитывающая диссипацию энергии: Здесь а безразмерный параметр затухания Гильберта.
Существуют и другие формы записи диссипативного члена, использующие большее число параметров релаксации.

Представляя магнитное поле и намагниченность, входящие в уравнение (1.2), в виде сумм переменной и постоянной составляющих Й = Н0 +йехр(/й;/), М=М0+техр([со!)■ (1.3) При рассмотрении вынужденных колебаний предполагают малость переменных составляющих: т«М0у И <и используют метод последовательных приближений.
В нулевом приближении, получим: М0 х#0=0.
(1.5) Из (1.5) следует, что постоянная составляющая М0 параллельна Н0, и, следовательно, совпадает с равновесной намагниченностью.
С учетом условия
(1.5), сохраняя только члены первого порядка малости, получим линеаризованное уравнение движения [1] /со т+у тхЙ0-\---------тхМ0 =— у М 0 х И .
(1.6) м0 Решая это уравнение в проекциях вектора т, получим т=хЪ> (1.7) * где х " тензор высокочастотной восприимчивости, имеющий вид:

[Back]