|
15 т± = Х±К> (1.1.11) где за поглощение будут отвечать мнимая часть компоненты описывающего взаимодействие вещества с полем, имеющим правое вращение (рис. 1.1.2.). Для характеристики затухания используется ширина резонансной кривой, которая, если принять О)=сот(, равна: 2Л#= 2а со У (1.1.12) При решении уравнения движения намагниченности изотропного ферромагнетика, имеющего конечные размеры, необходимо учесть форму образца. В случае образца, имеющего форму эллипсоида (в случае, когда внешнее переменное магнитное поле и диссипация отсутствуют) получим для собственной частоты однородной прецессии намагниченности следующее выражение: -] 4ЯоИ-(^,-Л^К][Я0г+(ЛГ22 V У ) -Н„)М0 ]-М?2 М2 0 , (1.1.13) в котором размагничивающие факторы. Если направление внешнего магнитного поля совпадает с одной из осей эллипсоида, то 2 = 0, N л = М Х , N 2 2 ТУ'зз = N 2 выражение (1.1.13) переходит в известную формулу Киттеля: г \2 = [Я0+(У, -ЛГг)м0][я0+(7Уу-^)М0]А. (1.1.14) \У ) Частным случаем эллипсоида вращения является тонкая пленка (пластинка). Для пленки из изотропного ферромагнетика размагничивающий фактор равен 4;г в направлении нормами к ее плоскости и 0 в любом на |
16 -Ч т±=х±к±, (1.11) где за поглощение будут отвечать мнимая часть компоненты , описывающего взаимодействие вещества с полем, имеющим правое вращение (рис. 12.). Для характеристики затухания используется полуширина резонансной кривой, которая, если принять со—соп$1у равна: ДЯ=«^. (1.12) При решении уравнения движения намагниченности изотропного ферромагнетика, имеющего конечные размеры, необходимо учесть форму образца. В случае образца, имеющего форму эллипсоида (в случае, когда внешнее переменное магнитное поле и диссипация отсутствуют) получим для собственной частоты однородной прецессии намагниченности следующее выражение: ) = [ ^ О * + ( ^ П ~ ^ 3 3 )Мо ] [ # 0 г + ( ^ 2 2 “ ^ 3 3 ) ^ о ] “ . ( • ■ 1 3 ) в котором размагничивающие факторы. Если направление внешнего магнитного поля совпадает с одной из осей эллипсоида, то Я]2 = 0, Л^п = N хУ N22 = N уУ Я33 = N. выражение (1.13) переходит в известную формулу Киттеля: Г \2 СО К У = [Н0+{М-Мг)М,\[н0+{Му-Мг)м0]. (1.14) Частным случаем эллипсоида вращения является тонкая пленка (пластинка). Для пленки из изотропного ферромагнетика размагничивающий фактор равен 4л в направлении нормали к ее плоскости и 0 в любом направлении в плоскости пленки. Резонансные соотношения для случаев, когда |