|
17 V плотность свободной магнитной энергии ферромагнетика, включающая в себя энергию обменного взаимодействия Оех, энергию взаимодействия намагниченности с внешним магнитным полем зеемановскую энергию Vу, энергию диполь-дипольного взаимодействия II м, энергию кристаллофафической анизотропии II а : и = ие х +им +1]г +иа . о-ив) Линеаризованная форма уравнения (1.1.16) будет иметь вид: _ „ _ _ 1СОСС — — — кот+утхН^ + уМ0 хке & +----------тхМ0 =-/М0 хИ, (1.1.19) А/0 где постоянная составляющая эффективного поля, ке ^ комплексная амплитуда внутреннего переменного эффективного ноля, к заданное переменное внешнее поле. Решение этого уравнения можно производить двумя методами: методом Смита Бельерса Суда [13, 14] и методом эффективных размагничивающих факторов. Первый метод основан на решении уравнения движения, в котором непосредственно введена энергия соответствующих взаимодействий. Решение производится в сферических координатах: вм полярный угол; (р^ азимутальный угол. При учете диссипации собственная частота СО становится комплексной СО = в)' — 10)". Выражения для действительной и мнимой частей собственной частоты, полученные этим методом, имеют вид: где 17„о = а2Ц дв2 ’ (О = _7____ М0 &тви п 1 ($4 со= 2 М, ^ ее + 1 II. о д2 ц д7 ц ~ дфг ’ °* ~ двдф' V. |
18 -о * и плотность свободной магнитной энергии ферромагнетика, включающая в себя энергию обменного взаимодействия энергиювзаимодействия намагниченности с внешним магнитным полем зеемановскую энергию V7 , энергию диполь-дипольного взаимодействия Цм, энергию кристаллографической анизотропии Vа: г / = + у * + с/2 + {/в а-^) Линеаризованная форма уравнения (1.16) будет иметь вид: 1со т+у тхНцф + у М0хкэф — тхМ0 =— у М0хк, (1.19) М0 где Н о* постоянная составляющая эффективного поля, коф комплексная амплитуда внутреннего переменного эффективного поля, к заданное переменное внешнее поле. Решение этого уравнения можно производить двумя методами: методом Смита Бельерса Суда [13, 14] и методом эффективных размагничивающих факторов. Первый метод основан на решении уравнения движения, в котором непосредственно введена энергия соответствующих взаимодействий. Решение производится в сферических координатах: О^ полярный угол; <рм азимутальный угол. При учете диссипации собственная частота со становится комплексной со = со' — 10)". Выражения для действительной и мнимой частей собственной частоты, полученные этим методом, имеют вид: СО = со'Л-Ч 2М0 2 ^вв + 1 и. с:„2 п V* Г51П (7М ) п д2Ц где уОв = —г,и цхр д2Ц _ д2У дер1 ’ е<р двдер ‘ 1» |