21 Ки =~Нг %т2 <рм, 1 (1.1.26) Л^зз = -Нг (сох2 Ом + хт2 вм сох2 <рм) Нк сох2 ви. где вм угол между осью анизотропии т! и вектором М{), уголмежду ской анизотропии. Оси координат приведены на рис. 1.1.3. Отметим, что при рассмотрении явления магнитного резонанса в ферримагнетиках, к которым относятся пленки ферритов-гранатов, можно показать, что для низкочастотных типов колебаний, ферримагнетик с эффективными параметрами эквивалентен ферромагнетику [16]. Это имеет большое значение, поскольку позволяет полностью применять для таких пленок выводы, полученные для ферромагнетиков. осью анизотропии х и вектором А/0, ИГ —Г 1КГ/поле орторомбиче |
для собственной частоты ферромагнитного монокристалла (плоскость пленки совпадает с плоскостью {111} на рис. 1.4). (у) =[и^<°н-Ом >Н1/Г соз2#ЛГ Нна(вМ )]^(126) хк с°526? м — Нк1Ь(вм)] Н^= 2 Ки /—4лМ0 эффективное поле анизотропии, включающее в себя поле одноосной анизотропии и размагничивающее поле, Ни =2К,/м1 поле кубической анизотропии, а{9м) = (3\6х -Зу)/\6, Ь(вм) = -х + Зу/4, дг = (23/281п2вм -со529м)/3, у = -(25/25т4вм-7со54вм)/9. Намагниченность М0 в однородно намагниченной пленке совпадает по направлению с внешним постоянным полем в том случае, когда последнее направлено по оси анизотропии или лежит в базисной плоскости. Поэтому выражение для собственной частоты, в случае нормального и касательного намагничивания, с учетом полей одноосной и кубической анизотропии, имеет вид: '23 = ЯХ + Я^-2Я*,/3, У ГаЛ2 = Я1(Я,-^//-Я,1/2). (1.27) Отметим, что при рассмотрении явления магнитного резонанса в ферримагнетиках, к которым относятся пленки ферритов-гранатов, можно показать, что для низкочастотных типов колебаний, ферримагпетик с эффективными параметрами эквивалентен ферромагнетику [15]. Это имеет большое значение, поскольку позволяет полностью применять для таких пленок выводы, полученные для ферромагнетиков. |