Проверяемый текст
Куляпин Андрей Валентинович. Расчет спектров спин-волнового резонанса в пленках с диссипативным и смешанным механизмами закрепления спинов (Диссертация 2003)
[стр. 28]

28 т 0 на поверхности ферромагнитной пленки, то есть что “спины закреплены на поверхности”.
Наличие закрепления спинов на поверхности приводит к возможности возбуждения спиновых волн
нс только неоднородным, но и однородным магнитным полем.
Экспериментально это подтвердили Сиви и Танненвальд
[17].
Другой предельный случай “свободных спинов” использовали несколько ранее У.С.
Амент и Д.Т.
Радо при решении задачи о ферромагнитном резонансе в металлах.
Более общие граничные условия предложили Радо и Д.Р.
Уиртмен
[18]: —+ <^щ = 0, (1.3.1) дп где дп производная по нормали к поверхности, а параметр закрепления, равный бесконечности в случае закрепления спинов на поверхности и равный нулю для свободных спинов.
Па основание этих граничных условий теория спиновых волн впоследствии получила дальнейшее развитие в работах Каганова [19], Барьяхтара и Каганова [20], Суху [21].
Ими был рассчитан спектр спиновых волн в предположении частичного закрепления спинов.
Теоретически результаты, полученные в данных работах, позволили объяснить целый ряд особенностей экспериментально наблюдаемых спектров резонансного поглощения СВЧ-поля.

За математическим выражением граничных условий могут стоять несколько физических механизмов закрепления.
К настоящему моменту времени в литературе детально исследовано и описано большое количество явлений, которые могут приводить к закреплению спинов.
Далее опишем некоторые наиболее яркие и непосредственно относящиеся к теме данной диссертации механизмы закрепления, а именно закрепление обусловленное наличием поверхностной анизотропии, динамический а также диссипативный механизмы закрепления.
-Закрепление обусловленное наличием поверхностной анизотропии.
Учет этого типа закрепления предполагает наличие очень тонкого приповерхностного слоя, значение эффективного поля анизотропии, в котором, от
[стр. 29]

29 массивных образцов, где все компоненты волнового вектора к пробегают непрерывный ряд значений.
Физическая причина выполнения этого условия заключается в необходимости применения дополнительных (или обменных) граничных условиях.
Они учитывают то, что магнитные моменты в тонком поверхностном слое находятся в иных, нежели в глубине ферромагнетика, условиях.
И чтобы не исследовать их поведение в этом слое, мы можем, исключив его из рассмотрения, наложить дополнительные граничные условия на намагниченность в ферромагнетике на его поверхности.
Киттель предположил, что эти условия заключаются в том, что переменная намагниченность т = 0 на поверхности ферромагнитной пленки, то есть что “спины закреплены не поверхности”.
Наличие закрепления спинов на поверхности приводит к возможности возбуждения спиновых волн
не только неоднородным, но и однородным магнитным полем.
Экспериментально это подтвердили Сиви и Танненвальд
[11].
Другой предельный случай “свободных спинов” использовали несколько ранее У .С.
Амент и Д.Т.
Радо при решении задачи о ферромагнитном резонансе в металлах.
Более общие граничные условия предложили Радо и Д.Р.
Уиртмен
[16]: — + 4777 = 0, (1.43) дп где дп производная по нормали к поверхности, а <4 параметр закрепления, равный бесконечности в случае закрепления спинов на поверхности и равный нулю для свободных спинов.
На основание этих граничных условий теория спиновых волн впоследствии получила дальнейшее развитие в работах Каганова [17], Барьяхтара и Каганова [18], Суху [19].
Ими был рассчитан спектр спиновых волн в предположении частичного закрепления спинов.
Теоретически результаты, полученные в данных работах, позволили объяснить целый ряд особенностей экспериментально наблюдаемых спектров резонансного поглощения СВЧ-поля.


[стр.,30]

30 Л' V За математическим выражением граничных условий могут стоять несколько физических механизмов закрепления.
К настоящему моменту времени в литературе детально исследовано и описано большое количество явлений, которые могут приводить к закреплению спинов.
Далее опишем некоторые наиболее яркие и непосредственно относящиеся к теме данной диссертации механизмы закрепления, а именно закрепление обусловленное наличием поверхностной анизотропии, динамический а также диссипативный механизмы закрепления.
-Закрепление обусловленное наличием поверхностной анизотропии.
Учет этого типа закрепления предполагает наличие очень тонкого приповерхностного слоя, значение эффективного поля анизотропии, в котором, отличается
от его величины в остальном объеме пленки.
Граничные условия позволяющие детально не исследовать поведение магнитных моментов в тонком поверхностном слое, могут быть получены из уравнений движения намагниченности.
Будем считать обменное взаимодействие изотропным.
1 ам+ МхЙо ф ф +дМхУ^М + МхН =0, (1.44)■2Га у где Н0 ( ^ включает в себя внешнее поле, размагничивающее поле и др., Н5 представляет собой эффективное поле поверхностной анизотропии, существующее лишь в тонком поверхностном слое толщиной с15 (оно направлено вдоль нормали к поверхности пленки см.
рис.
1.5).
Интегрируя (1.44) по объему приповерхностного слоя ферромагнетика и учитывая выражения для Й5 = (2ЛГ,/)(.ЛВыражение для введенного ранее параметра закрепления имеет вид:

[Back]