|
32 которых отличен от нуля, то набор возможных значений к2П при ^ =оо будет определяться как к2П =(2п + ])7г/с1 для п= 0,1,2,.... (рис. 1.3.2.).Из рис. 1.3.2. видно, что корням первого уравнения (1.3.10) соответствуют зависимости т+ (г) симметричные относительно середины пластинки (2 = сЦ2), а корням второго уравнения (1.3.11) антисимметричные. Случаи абсолютно симметричного закрепления спинов на поверхностях пленки чрезвычайно редки, очевидно, что большинство пленок имеет антисимметричное закрепление [22] Антисимметричные граничные условия ^ = детально были рассмотрены в работе М. Джирсы, В. Камберски [23] и последующей работе М. Джирсы [24] для произвольной ориентации внешнего магнитного ноля относительно плоскости пленки, а также в ряде других более ранних работах работ [18-21, 25, 26]. При ^ <0 уравнения (1.3.10) и (1.3.11) имеют, кроме вещественных, по одному мнимому корню к2П -гЗ: . Этим решениям соответствуют гиперболические или поверхностные типы колебаний. Поверхностные спинволновые возбуждения локализованы на границе раздела ферромагнетик немагнитная среда. Возможность таких возбуждений была предсказана в теоретической монографии П. Вулфа [27] и позднее Г. Пушкарским [28]. Их вычисления были основаны на модели, которая предполагала однородную намагниченность в образце, но с возрастающей к поверхности анизотропии. О первом экспериментальном наблюдении поверхностных мод было доложено Д. Брауном [29]. Анализ проводился на основании модели, предложенной Пушкарским [28]. Полученные результаты были в последствии подтверждены в работах Гензера [30] и Виттории, Шелленга [31]. К физическим причинам существования поверхностной анизотропии принято относить повышенную концентрацию дефектов кристаллической решетки вблизи поверхности и как следствие нарушение симметрии магнитного окружения ионов, а также термическое перераспределение примесей |
33 '*>' Остановимся на случае симметричного закрепления = <^2 = <^, тогда уравнение (1.51) будет эквивалентно двум условиям с18(кгс1/2) = кгс1/№), (1.52) -Г8(к:С*/2)=Ы/(&). (1.53) При ^ > 0 все корни к2П (п = 0,1,2,....) вещественны (рис.1.6). Т.к. вк = 0, то поле Им в (1.33) обращается в нуль и (1.34) дает значения собственных частот без учета диссипации: соп=у{н0-АяИ0+~-к1П 2^ (1.54) Учитывая, что однородным переменным магнитным полем возбуждаются только такие колебания, суммарный переменный магнитный момент которых отличен от нуля, то набор возможных значений к2П при ^ = со будет определяться как к2П — (2 л + \)тс/с1 для п = 0,1,2,.... (рис. 1.7). Из рис. 1.7 видно, что корням первого уравнения (1.52) соответствуют зависимости т+(г) симметричные относительно середины пластинки (2 = с!/2), а корням второго уравнения (1.53) антисимметричные. Случаи абсолютно симметричного закрепления спинов на поверхностях пленки чрезвычайно редки, очевидно, что большинство пленок имеет антисимметричное закрепление [20] Антисимметричные граничные условия <г. <^] = —%2 ~ детально были рассмотрены в работе М. Джирсы, В. Камберски [2] и последующей работе М. Джирсы [22] для произвольной ориентации внешнего магнитного поля относительно плоскости пленки, а также в ряде других более ранних работах работ [16-19, 23, 24]. При % < 0 уравнения (1.52) и (1.53) имеют, кроме вещественных, по одному мнимому корню к2П = г&2. Этим решениям соответствуют гиперболические или поверхностные типы колебаний (рис. 1.8). Поверхностные спин-волновые возбуждения локализованы на границе раздела +4 ферромагнетик немагнитная среда. Возможность таких возбуждении была предсказана в теоретической монографии П. Вулфа [25] и позднее Г. Пушкарским [26]. Их вычисления были основаны на модели, которая предполагала однородную намагниченность в образце, но с возрастающей к поверхности анизотропии. О первом экспериментальном наблюдении поверхностных мод было доложено Д. Брауном [27]. Анализ проводился на основании модели, предложенной Пушкарским [26]. Полученные результаты были в последствии подтверждены в работах Гензера [28] и Витгории, Шелленга [29]. К физическим причинам существования поверхностной анизотропии принято относить повышенную концентрацию дефектов кристаллической решетки вблизи поверхности и как следствие нарушение симметрии магнитного окружения ионов, а также термическое перераспределение примесей вблизи границы раздела сред в процессе наращивания магнитных пленок на немагнитную подложку [29-31]. Так например в работе [29] при помощи метода СВР проводился сравнительный анализ поверхностной анизотропии пленок, полученных методом жидкофазной эпитаксии и методом осаждения из газовой фазы. Экспериментальное изучение поверхностной анизотропии заметно осложняется малой величиной ее технологической воспроизводимости, это тот случай когда, свойства мало контролируемого параметра могут стать паразитными. Поэтому при разработке приборов на ферромагнетиках, где необходимо обеспечить закрепление спинов на границе пленки прибегают к альтернативным способам закрепления. Одним из которых является так называемое динамическое закрепление. -Динамическое закрепление спинов. Как уже было отмечено, предметом данной работы является изучение пленок ферритов-гранатов, получаемых методом жидкофазной эпитаксии. Отличительная особенность таких пленок пренебрежительно малая величина поверхностной анизотропии [32]. Одним из способов возбудить СВР в пленках ферритов-гранатов является способ динамического закрепления спинов, который обусловлен неоднородным |