39 Соотношение, определяющее позицию моды от квадрата ее номера п — 1,2, 3 имеет вид: где / = 1,2 номер слоя. 2 А ( \ П7Г М V-(1.3.17) При изменении знака //01 — Н()2, что имеет место, например, при изменении ориентации поля Н с перпендикулярной на параллельную относительно пленки, вначале первые модьт, а затем и последующие становятся гиперболическими уже в первом слое и объемными во втором (случай Н) (рис. 1.З.4.). То есть спектры СВР, возбуждение которых обусловлено динамическим механизмом закрепления спинов, являются сильно анизотропными, что связано с зависимостью области возбуждения гармонических стоячих спиновых волн от направления постоянного магнитного поля И относительно плоскости пленки. Это является одной из характерных особенностей динамического механизма закрепления спинов. Расчет интенсивностей пиков спин-волновых мод, приведенный в [34] показывает, что интенсивности СВ-мод, возбуждаемых во втором слое, медленно растут с увеличением //01, достигая максимума, когда поле п ой моды Ип сравнивается с полем //01, а затем резко уменьшаются при приближении Н0] к Н02. Такое поведение связано с тем, что при приближении поля п ой моды к полю //01, глубина проникновения этой моды в поверхностный слой резко возрастает. Это приводит к увеличению суммарной переменной намагниченности п ой моды, а, следовательно, и к увеличению интенсивности моды. При сближении полей однородного резонанса слоев //01 и Н02 Динамическое закрепление, обусловленное разностью нолей //01 и //02, уменьшается. В результате уменьшаются и интенсивности возбуждаемых СВ-мод. Когда Н0[ = //02 динамическое закрепление исчезает и в спектре |
40 I* затухает в слое 2. Т.к. мода п = 0 имеет кх приближающееся к * тоочевидно что для распространяющейся в слое 1 спиновой волны, условия на границе со слоем 2 будут носить свойства, подобные закреплению. Зависимость /77 (г) первых трех мод изображена на рис. 1.10 (вверху слева). Моды /7 = 1, 2 и последующие объемные моды, т.к. они имеют вещественный волновой вектор по всей толщине пленки (слои 1 и 2). С увеличением Но — //02, графическое решение для моды /7=0 движется от Л0 от однородного резонанса кх = к2 = 0 к моде кх = » которая ужехарактеризуется закрепление на границе со слоем 2. То же самое может происходить и с модами более высокого порядка, так например с увеличением Н0] — И02, моды /7 = 1 может стать второй модой со значением кх = • Такимобразом, очевидно, что с увеличение Нох — Н02, число мод локализованных в слое I растет. Отметим, что для первых мод на рис. 1.10 величина /77(г) ~ 0 на границе между слоями. Соотношение, определяющее позицию моды от квадрата ее номера п = 1,2, 3 ... имеет вид: 2А М V П7Г т V2 (1.59) где / = 1,2 номер слоя. При изменении знака //0, — //02, что имеет место, например, при изменении ориентации поля Н с перпендикулярной на параллельную относительно пленки, вначале первые моды, а затем и последующие становятся гиперболическими уже в первом слое и объемными во втором (случай Е) (рис. 1.9.). То есть спектры СВР, возбуждение которых обусловлено динамическим механизмом закрепления спинов, являются сильно анизотропными, что связано с зависимостью области возбуждения гармонических стоячих спиновых т • А 4 волн от направления постоянного магнитного поля Н относительно плоскости пленки. Это является одной из характерных особенностей динамического механизма закрепления спинов. Расчет интенсивностей пиков спин-волновых мод, приведенный в [32] показывает, что интенсивности СВ-мод, возбуждаемых во втором слое, медленно растут с увеличением #0!, достигая максимума, когда поле п ой моды Нп сравнивается с полем #0, а затем резко уменьшаются при приближении #01 к #02. Такое поведение связано с тем, что при приближении поля п ой моды к полю //0» глубина проникновения этой моды в поверхностный слой резко возрастает. Это приводит к увеличению суммарной переменной намагниченности п ой моды, а, следовательно, и к увеличению интенсивности моды. При сближении полей однородного резонанса слоев #01 и #02 динамическое закрепление, обусловленное разностью полей #0 и #02* уменьшается. В результате уменьшаются и интенсивности возбуждаемых СВ-мод. Когда #01 = #02 динамическое закрепление исчезает и в спектре возбуждается только одна мода мода однородного ФМР. По мере увеличения #0, область локализации СВ-мод, как отмечалось выше, изменяется, они переходят в поверхностный слой. При этом их интенсивности плавно возрастают, приближаясь к значениям интенсивностей мод с полностью закрепленными спинами с одной стороны пленки. Таким образом, при динамическом механизме закрепления спинов однородным СВЧ-полем наиболее эффективно возбуждаются локализованные моды. Эти моды являются гармоническими в области пленки с большим значением поля однородного резонанса и экспоненциально затухают в другой ее области с меньшим значением поля однородного резонанса. При изменении угла между внешним полем и пленкой происходит изменение разности #о — #„, в результате степень закрепления спинов, а также область локалит* зации стоячих спиновых волн изменяются. |