Проверяемый текст
Куляпин Андрей Валентинович. Расчет спектров спин-волнового резонанса в пленках с диссипативным и смешанным механизмами закрепления спинов (Диссертация 2003)
[стр. 53]

53 как это показано на рис.
2.1.2.
Поэтому суммарная намагниченность насыщения ФГ определяется как:
4кМ& = 4/Т(Мс1 Ма Мс).
(2.1.1) где Ма, Ма и Мс намагниченность соответствующих подрешеток.
Наибольшей намагниченностью насыщения при комнатной температуре обладают ФГ, у которых редкоземельный ион не обладает магнитным моментом (например
У3+Ьи' ), наименьшей Сс12Ре5Ог, поскольку ион 0т/3+ имеет наполовину заполненную 4 / электронную оболочку.
Параметр затухания А имеет наименьшее значение для ионов с малым механическим моментом.
Рис.

2.1.3 показывает температурную зависимость АяМ5 для различных редкоземельных ФГ.
При низких температурах доминирует намагниченность с подрешетки, однако она быстро падает с температурой.
В точке магнитной компенсации (Т = ТС \ где Мс =
Ма — Ма, результирующая намагниченность равна нулю.
При высоких температурах
(Т > Тс) доминирует намагниченность с1 подрешетки.
Спиновый и полный магнитный моменты ионов, вообще говоря, различаются, что обусловлено вкладом орбитального момента
[60, 61].
Ионы железа обладают только спиновым магнитным моментом; в полный магнитный момент редкоземельных ионов вносит вклад их орбитальный магнитный момент.
Интересный случай представляет собой ион
8т3*: при большем спиновом магнитном моменте его полный магнитный момент близок к нулю.
Из-за большого спинового магнитного момента ионы
8т31 связаны сильным обменным взаимодействием, а их большой орбитальный магнитный момент приводит к значительному магнитострикционному эффекту и большому затуханию.
Ион
Ей** также обладает необычными свойствами, поскольку его спиновый и орбитальный механические моменты
[стр. 53]

как это показано на рис.
2.2.
Поэтому суммарная намагниченность насыщения ФГ определяется как:
4яМ3 = Ая(Мл М а Мс).
(2.1) где Мц, Ма и Мс намагниченность соответствующих подрешеток.
Наибольшей намагниченностью насыщения при комнатной температуре обладают ФГ, у которых редкоземельный ион не обладает магнитным моментом (например
К3+/л/3+), наименьшей СсИуГе50{2^ поскольку ион Ос/3 + имеет наполовину заполненную А/ электронную оболочку.
Параметр затухания А имеет наименьшее значение для ионов с малым механическим моментом.
Рис.2.3
показывает температурную зависимость АпМ5 для различных редкоземельных ФГ.
При низких температурах доминирует намагниченность с подрешетки, однако она быстро падает с температурой.
В точке магнитной компенсации {Т = ТС), где Мс =
Мц — МаУ результирующая намагниченность равна нулю.
При высоких температурах
(7’ >Те) доминирует намагниченность с! подрешетки.
Спиновый и полный магнитный моменты ионов, вообще говоря, различаются, что обусловлено вкладом орбитального момента
[82, 83].
Ионы железа обладают только спиновым магнитным моментом; в полный магнитный момент редкоземельных ионов вносит вклад их орбитальный магнитный момент.
Интересный случай представляет собой ион
8ш3+: при большем спиновом магнитном моменте его полный магнитный момент близок к нулю.
Из-за большого спинового магнитного момента ионы
5’/и3+ связаны сильным обменным взаимодействием, а их большой орбитальный магнитный момент приводит к значительному магнитострикционному эффекту и большому затуханию.
Ион
Еи3+ также обладает необычными свойствами, поскольку его спиновый и орбитальный механические моменты

[Back]