53 как это показано на рис. 2.1.2. Поэтому суммарная намагниченность насыщения ФГ определяется как: 4кМ& = 4/Т(Мс1 Ма Мс). (2.1.1) где Ма, Ма и Мс намагниченность соответствующих подрешеток. Наибольшей намагниченностью насыщения при комнатной температуре обладают ФГ, у которых редкоземельный ион не обладает магнитным моментом (например У3+Ьи' ), наименьшей Сс12Ре5Ог, поскольку ион 0т/3+ имеет наполовину заполненную 4 / электронную оболочку. Параметр затухания А имеет наименьшее значение для ионов с малым механическим моментом. Рис. 2.1.3 показывает температурную зависимость АяМ5 для различных редкоземельных ФГ. При низких температурах доминирует намагниченность с подрешетки, однако она быстро падает с температурой. В точке магнитной компенсации (Т = ТС \ где Мс = Ма — Ма, результирующая намагниченность равна нулю. При высоких температурах (Т > Тс) доминирует намагниченность с1 подрешетки. Спиновый и полный магнитный моменты ионов, вообще говоря, различаются, что обусловлено вкладом орбитального момента [60, 61]. Ионы железа обладают только спиновым магнитным моментом; в полный магнитный момент редкоземельных ионов вносит вклад их орбитальный магнитный момент. Интересный случай представляет собой ион 8т3*: при большем спиновом магнитном моменте его полный магнитный момент близок к нулю. Из-за большого спинового магнитного момента ионы 8т31 связаны сильным обменным взаимодействием, а их большой орбитальный магнитный момент приводит к значительному магнитострикционному эффекту и большому затуханию. Ион Ей** также обладает необычными свойствами, поскольку его спиновый и орбитальный механические моменты |
как это показано на рис. 2.2. Поэтому суммарная намагниченность насыщения ФГ определяется как: 4яМ3 = Ая(Мл М а Мс). (2.1) где Мц, Ма и Мс намагниченность соответствующих подрешеток. Наибольшей намагниченностью насыщения при комнатной температуре обладают ФГ, у которых редкоземельный ион не обладает магнитным моментом (например К3+/л/3+), наименьшей СсИуГе50{2^ поскольку ион Ос/3 + имеет наполовину заполненную А/ электронную оболочку. Параметр затухания А имеет наименьшее значение для ионов с малым механическим моментом. Рис.2.3 показывает температурную зависимость АпМ5 для различных редкоземельных ФГ. При низких температурах доминирует намагниченность с подрешетки, однако она быстро падает с температурой. В точке магнитной компенсации {Т = ТС), где Мс = Мц — МаУ результирующая намагниченность равна нулю. При высоких температурах (7’ >Те) доминирует намагниченность с! подрешетки. Спиновый и полный магнитный моменты ионов, вообще говоря, различаются, что обусловлено вкладом орбитального момента [82, 83]. Ионы железа обладают только спиновым магнитным моментом; в полный магнитный момент редкоземельных ионов вносит вклад их орбитальный магнитный момент. Интересный случай представляет собой ион 8ш3+: при большем спиновом магнитном моменте его полный магнитный момент близок к нулю. Из-за большого спинового магнитного момента ионы 5’/и3+ связаны сильным обменным взаимодействием, а их большой орбитальный магнитный момент приводит к значительному магнитострикционному эффекту и большому затуханию. Ион Еи3+ также обладает необычными свойствами, поскольку его спиновый и орбитальный механические моменты |