79 ГЛАВА III. ВЛИЯНИЕ ПАРАМЕТРОВ МНОГОСЛОЙНЫХ ПЛЕНОК НА СПЕКТРЫ СДИН-ВОЛНОВОГО РЕЗОНАНСА § 3.1 Расчет спектров СВР при динамическом и смешанном механизмах закрепления спинов. В большом количестве работ расчет спектров СВР производится для однослойных пленок. При этом теоретическая модель расчета основана па представлении о поверхностной анизотропии [49, 54, 76, 79], где степень закрепления спинов описывается с помощью трудно измеряемой и плохо контролируемой феноменологической характеристики константы поверхностной анизотропии, являющейся интегральной функцией нескольких параметров (толщины, намагниченности и поля анизотропии) поверхностного слоя. Это во многих случаях приводит к расхождению экспериментальных и расчетных результатов. В таких моделях не учитывается зависимость степени закрепления от номера п или волнового числа к ~ п спин-волновой (СВ) моды, а также не принимается во внимание возможность переходов слоя закрепления из состояния реактивной среды в дисперсивную или наоборот. В работах [34, 36, 77] достаточно подробно изучены основные характеристики спектров СВР при динамическом механизме закрепления спинов. Данный механизм закрепления [34], проявляется в пленках с неоднородным распределением намагниченности, поля анизотропии или гиромагнитного отношения (в общем случае поля однородного резонанса) по толщине пленки (см. § 1.3). Авторами этих работ теоретически и экспериментально исследованы спектры СВР в двухи трехслойных пленках. Анализ основан на решении однородного волнового уравнения и учете обменных граничных условий на свободных поверхностях слоев и межслойной границе (границах). Это позволило авторам рассчитать резонансные поля и интенсивность СВ-мод возбуждаемого спектра СВР, при этом интенсивность определялась косвенными |
77 ГЛАВА III. ИССЛЕДОВАНИЕ СПЕКТРОВ СПИН-ВОЛ НОВОГО РЕЗОНАНСА В МНОГОСЛОЙНЫХ ПЛЕНКАХ § 3.1 Модель расчета спектров СВР в многослойных пленках. В большей масти работ, посвященных изучению спнн-волнового резонанса (СВР), теоретические модели расчета спектров основаны на представлении о поверхностной анизотропии [47, 48], где степень закрепления спинов описывается с помощью трудно измеряемой и плохо контролируемой фено*' менологической характеристики константы поверхностной анизотропии, являющейся интегральной функцией нескольких параметров (толщины, намагниченности и поля анизотропии) поверхностного слоя. Это во многих случаях приводит к расхождению экспериментальных и расчетных результатов. В таких моделях не учитывается зависимость степени закрепления от номера п или волнового числа к ~~ п спин-волновой (СВ) моды, а также не принимается во внимание возможность переходов слоя закрепления из состояния реактивной среды в дисперсивную или наоборот. В структурах, состоящих из нескольких слоев, может возникать так называемый динамический механизм закрепления спинов (см. §1.3), обусловленный наличием неоднородности распределения поля однородного резонанса по толщине пленки [32, 33] Энергию взаимодействия двух ферромагнитных слоев, составляющих двухслойную пленку [98-104] можно записать в виде: Еех=-лй\.м2\0> где ^ коэффициент, учитывающий обменное взаимодействие между слоями, МХ,М2 намагниченности первого и второго слоев, соответствен |