|
30 Для расчета нестационарных полей влагосодержания использована формула: u(h,x) = u + и —и 1 + [ехр(Ат) 1]ехр[-П + RhJBh] (1.38) Среднее по слою значение влагосодержания продукта определяется по формуле 1 h .„ и,.-и, Ат м u(T) = ~\u(h,r)dh = ull, . _ , . _ , {Ат-\п[1 + (е -\)е~ ]}. Я о (\ + КЪ)Вп (1.39) Для расчета нестационарных полей температуры материала принято аппроксимирующее соотношение, полученное при условии e(h,t) = 90+(t0-e0) \п(\+^ин)-\п(\+^и) в\и=ин = во : ,(1.40) \n(l+^uj-\n(\+^up) здесь св удельная теплоемкость воздуха, кДж/(кг-К). Научный интерес представляют математические модели для осуществления сушки в псевдоожиженном слое [41, 42, 51, 61, 62]. Предполагалось [39], что массообмен между твердой частицей, находящейся в момент времени г в точке х UU и имеющей скорость и, с омывающим 1 ее потоком газа описывается уравнением общего вида: da/dx = А (Б,И7 и), с, а), 1 Lll 1 (1-41) , т) скорость газовой где а величина адсорбции; е(х , т) порозность, щ(х i. фазы, с(х , г) концентрация целевого компонента в газовой фазе, А аппроксимирующая функция. Использовалась функция распределения f{x ,и , а, т) частиц твердой фазы по координатам, скоростям и величинам адсорбции, которая удовлетворяла следующему кинетическому уравнению: Of д . ~ + -^-(uaf) ох ох„ < , ,. _ „ д ,4~ Э д + —-(gaf + Faj) + —(Af) = — ди„ да ди„ V ( df ди \ + J(ff), Р) (1.42) |
Для расчета нестационарных полей температуры материала принято аппроксимирующее соотношение, полученное при условии ^„=«« = во: -1-1 e(h,t) = e,+(t,-eo) ln(J+^uJ-ln(I+^u) ln(l+^uj-ln(l+^u ) ,(1.17) здесь Сдудельная теплоемкость воздуха, кДж/кг-К. Научный интерес представляют математические модели для осуществления сушки в псевдоожиженном слое [155, 156, 163]. При математическом описании процессов переноса в псевдоожиженном слое оказался плодотворным статистический подход, основанный на использовании методов кинетической теории газов. Этот подход был впервые использован для теоретического анализа псевдоожиженного слоя [12, 13, 109, 158], а также применялся для описания процессов теплои массообмена [110]. Предполагалось [ПО], что массообмен между твердой частицей, находящейся в момент времени т в точке х и имеющей скорость и, с омывающим ее потоком газа описывается уравнением общего вида: da/dx = А(s(u, -и),с,а), (1.18) где а — величина адсорбции; е(х , т) порозность, и, {х , т) — скорость газовой фазы, с(х , т) — концентрация целевого компонента в газовой фазе, А — аппроксимирующая функция. Использовалась функция распределения^ х ,и,а, г) частиц твердой фазы по координатам, скоростям и величинам адсорбции, которая удовлетворяла следующему кинетическому уравнению: -i: + ^(Uaf) ОТ ох^ + -^(gaf oUg, Г + Fafi + — (Af) = -^ оа ои^ 36 д/ л + J(fjf): (1.19) |