Проверяемый текст
Факторович Ольга Николаевна. Прогноз динамики газообмена на очистных и подготовительных участках угольных шахт для расчета количества воздуха (Диссертация 2009)
[стр. 37]

Если твердая фаза состоит из материалов, способных сорбировать газ, то существующие формулы неприменимы.
В этих формулах не учтены диссипативные процессы, обусловленные
энергомассообменом между твердой и газообразной фазами.
Движение газов в разрабатываемых угольных пластах являемся следствием нарушения стационарного состояния системы «газ уголь».
Процесс перехода системы в новое состояние всегда сопровождается
энергомассообменом с внешней средой, которой является рудничная атмосфера.
И, как следствие второго закона термодинамики давление газа в угле уменьшается, и он частично поступает в горные выработки.
Массоперенос в газоносном массиве происходит за счет диффузии газа в ультрапорах, микропорах и переходных порах, ламинарной фильтрации в субмикропорах и микропорах, смешанной ламинарно-турбулентной фильтрации в видимых порах и трещинах, движение газа в растворенном состоянии в угле.
Впервые уравнение, описывающее нестационарное поле давлений свободного газа в горных породах, было получено Л.С.
Лейбензоном, далее этот подход был распространен Р.М.
Кричевским на процессы фильтрации метана в угольных пластах и для изотермической фильтрации получено следующее уравнение [126-128]:
= Я р ) др_ dt ’ (1.4) ; (О,р постоянные, определяемые из уравнения состояния; A,S проницаемость и пористость угольного пласта; ап, Ьл константы изотермы сорбции Лэнгмюра.
Уравнение
(1.4) получено из уравнения неразрывности, в котором массовая скорость фильтрации определялась законом Дарси, плотность свободного где Р=р2; Яр) = / (Dp Я Я 8 «А 0,5 ч2 сор (1~ьу’>) 37
[стр. 26]

фильтрата при отклонениях от ламинарного режима течения.
Эти уравнения предложено использовать в тех случаях, если справедливо допущение о микростационарности движения фильтрата в поровых каналах.
Таким образом, В.Н.
Николаевский дал термодинамическое обоснование физических условий для выбора существовавших законов сопротивления фильтраций газов [125].
Следовательно, эти закономерности могут использоваться для математического описания микростационарных процессов фильтрации в пористых несорбирующих средах.
Если твердая фаза состоит из материалов, способных сорбировать газ, то существующие формулы неприменимы.
В этих формулах не учтены диссипативные процессы, обусловленные
энсргомассообменом между твердой и газообразной фазами.
Движение газов в разрабатываемых угольных пластах являемся следствием нарушения стационарного состояния системы «газ уголь».
Процесс перехода системы в новое состояние всегда сопровождается
энсргомассообменом с внешней средой, которой является рудничная атмосфера.
И, как следствие второго закона термодинамики давление газа в угле уменьшается, и он частично поступает в горные выработки.
Массоперенос в газоносном массиве происходит за счет диффузии газа в ультрапорах, микропорах и переходных порах, ламинарной фильтрации в субмикропорах и микропорах, смешанной ламинарно-турбулентной фильтрации в видимых порах и трещинах, движение газа в растворенном состоянии в угле.
Впервые уравнение, описывающее нестационарное поле давлений свободного газа в горных породах, было получено Л.С.
Лейбензоном, далее этот подход был распространен Р.М.
Кричевским на процессы фильтрации метана в угольных пластах и для изотермической фильтрации получено следующее уравнение [126-128]: **
2 о Р дх7 = f ( p ) др_ дг ’ (1.2) 26

[стр.,27]

где Р=р2; f(p) = 1 ©р а b.
.0.5 X [сор (1-Ьлр°'5)2_ ; со,Р постоянные, определяемые из уравнения состояния; Х,д проницаемость и пористость угольного пласта; ал, Ьл константы изотермы сорбции Лэнгмюра.
Уравнение
(1.2) получено из уравнения неразрывности, в котором массовая скорость фильтрации определялась законом Дарси, плотность свободного газа законом Бойля-Мариотта, а удельная масса сорбированного метана задавалась изотермой сорбции Лэнгмюра.
Решение линеаризованного уравнения (1.3) осуществлялось для полуограниченного пространства при постоянных начальном и граничном условиях.
Удельная интенсивность газовыделения с поверхности обнажения угольного пласта определялась как абсолютная величина вектора газового потока при х = 0.
Теоретическими исследованиями свойств уравнения (1.2) и его решений занимались Г.И.
Баренблатт, П.Я.
Полубаринова-Кочина [129-135].
Основываясь на результатах, полученных Я.Б.
Зельдовичем и А.С.
Компанейцем [136], они установили из решения нелинейного уравнения (1.2) наличие очерченного фронта апериодической волны давления, перемещающейся с конечной скоростью в пористой среде.
Этот принципиально новый теоретический результат имел место при граничных условиях первого рода и нулевом начальном условии.
Конечная скорость переноса была обусловлена тем, что f(p)->0 при р -> 0 возмущение не может распространяться на бесконечно большие расстояния.
Если сравнить это решение с решением линеаризованного уравнения (1.2), то можно отметить, что линеаризованное уравнение дает решение, противоречащее реальному физическому процессу.
Из него следует, что давление сколь угодно далекой точки х =* Xj в момент времени t = tb сколь угодно близкий к начальному, будет отличаться от нуля, то есть газоперонос возникает по всему пласту мгновенно.
Из этого следует, что скорость распространения внешних возмущений в угольном пласте является бесконечно большой величиной, а этого в природе не наблюдается.
27

[Back]