|
90 Проинтегрируем это уравнение при начальных данных t = ?2 6) = 0, h = Aj на этапе /У) + S* h = \7--------------s, (3.16) Нх + 5* S1+-i2-----------2-5 I 2 ; где /?j толщина оболочки на первом этапе второй стадии деформирования при S = S*. Принимая во внимание, что на этапе деформирования во всех точках оболочки — K(t + Л/) = const (3.17) h\ . при любом ф, можно найти/г(ср,Г + Л/) по формуле /г(ф, t + Д/) = /г(ф, t}K{t + Az). (3.18) Заметим, что указанные выше геометрические соотношения справедливы до момента начала локализации деформации в одном из мест оболочки. 3.2. Силовые режимы и повреждаемость материала 3.2.1. Деформирование материала, подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости Рассмотрим формоизменение оболочки из материала, свойства которого подчиняются энергетической теории ползучести и повреждаемости, в предположении, что . В этом случае поведение материала, описывается соотношениями (1.2). |
4 3.2. Формообразование угловых элементов многослойных конструкций из анизотропного материала в режиме кратковременной ползучести..................................................................................................................... 120 3.2.1. Напряженное и деформированное состояние оболочки.................... 120 3.2.2. Силовые режимы и повреждаемость материала............................... 125 3.2.2.1. Деформирование материала, подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости........................................................... 125 3.2.2.2. Деформирование материала, подчиняющегося кинетическим уравнениям ползучести и повреждаемости.................................................. 128 3.3. Исследование влияния анизотропии механических свойств, закона нагружения, учета накопления повреждаемости на напряженное и деформированное состояние заготовки, предельные возможности формоизменения........:........................................................................................... 130 3.4. Теоретические исследования штамповки трехслойных листовых конструкций в условиях кратковременной ползучести............................... 146 3.4.1. Схемы деформирования трехслойный листовых конструкций....... 146 4.4.2. Напряженное и деформированное состояние оболочки................. 147 3.4.3. Предельные возможности и силовые режимы деформирования... 150 3.4.3.1. Деформирование материала, подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости........................................................... 150 3.4.3.2. Деформирование материала, подчиняющегося кинетическим уравнениям ползучести и повреждаемости.................................................. 154 3.4.3.3. Деформирование материала в режиме кратковременной ползучести 156 3.4.4. Исследование влияния анизотропии механических свойств, закона нагружения, учета накопления повреждаемости на силовые режимы и предельные возможности деформирования................................... 161 3.5. Основные результаты и выводы........................................................... 174 108 , , sina ал h = hQ--------— . sinao а Поскольку ад = 0, при предельном переходе ад —> 0, получаем sina Л = Ад где Ад начальная толщина листовой оболочки. Если учесть соотношения (3.17) и (3.18), то A f -tJ h = k)7---------А^ 2/^ A f — t J arctg— tJ 1+Xv J Определим эквивалентную скорость деформации ( sincp =С1 —-r^~-ctga ^(psina у a, (3.20) (3-21) а a где Ci = ^2[RX + RxRy + Ryj\RxRy +RxRy(l + Rxf+R2 xR2 y)2 V3aX/2(7?x + 7! +l) (3.22) 3.1.2. Предельные возможности и силовые режимы деформирования материала при вязком (ползучем) течении 3.1.2.1. Деформирование материала, подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости. Рассмотрим формоизменение оболочки из материала подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости, свойства которого в предположении, что <зе < оед, описываются уравнениями (2.38). 125 Проинтегрируем это t Г? ^1 = 0, h = h\ на этапе уравнение при начальных данных 17------7Г 4 iSj + ■ (3.86) 2— 2— 2 < 2 J где h\ толщина оболочки на первом этапе второй стадии деформирования h = h 2 при S = 5*. Принимая во внимание, что на этапе деформирования во всех точках оболочки — = K(t + At) = const (3.87) при любом ф, можно найти Л(ф,/ + At) по формуле А(ф, t + At)= А(ф, t)K(t + At). (3.88) Заметим, что указанные выше геометрические соотношения справедливы до момента начала локализации деформации в одном из мест оболочки. 3.2.2. Силовые режимы и повреждаемость материала 3.2.2.1. Деформирование материала, подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости Рассмотрим формоизменение оболочки из материала, свойства которого подчиняются энергетической теории ползучести и повреждаемости, в предположении, что . В этом случае поведение материала, описывается соотношениями (2.38). |