|
125 согласно (3.18), производная — обращается в нуль при а = 0. Это значит, что da кривые, изображенные на рис. 3.1, имеют горизонтальные касательные в точке а = 0. А из этого следует, что если радиусы частиц будут очень малы (порядка десятков микрон), то группирование состоится. Если частицы радиусом 0,1-1 мм не строго калиброваны по размерам, то в области, где справедлива формула (3.13), будет наблюдаться явление расползания сгустков. Она будет тем интенсивнее, чем больше скорость VQ. При очень малых радиусах частиц группы будут возникать, но очень близко от точки вылета. На рис. 3.2 изображены кривые Xi(a), построенные по формуле (3.20) для VQ = 1,12 м/с (нижняя кривая) и VQ = 3,72 м/с (верхняя кривая). Как видно, кривые имеют ветви, почти параллельные горизонтальной оси. Это говорит о том, что в рассматриваемом диапазоне чисел Рейнольдса группирование будет более отчетливо выражено, чем при R < 100. Однако при больших скоростях и достаточно малых радиусах (левая часть верхней кривой рис. 3.2) сгустки будут f расползаться. Величиной, характеризующей расползание сгустков, будет производная dX, da Если А разность между наибольшим и наименьшим значениями радиу |
53 Из выражений (3.18) и (3.19) следует, что при наличии сопротивления частицы разных радиусов будут группироваться в разных точках пространства. Если в потоке будут частицы не строго одинакового радиуса (это практически всегда выполняется), то расстояние от точки вылета до места группирования частиц разных радиусов будут сильно отличаться. На рис. 3.1 построены кривые Xi(a) для разных скоростей Vo= 3 м/с, а нижняя VQ = 1 м/с. Если, например, при Vo = 1 м/с радиусы частиц будут лежать в пределах 0,45 мм < а < 0,55 мм, то соответствующие этим радиусам группы будут на расстояниях 750 мм< а < 940 мм. В случае Vo= 3 м/с получаем еще более широкую область группирования при таких размерах частиц. Следовательно, в этом случае сгустки будут как бы расползаться. Следует отметить, что согласно (3.18), производная — da обраща ется в нуль при а = 0. Это значит, что кривые, изображенные на рис. 3.1, имеют горизонтальные касательные в точке а = 0. А из этого следует, что если радиусы частиц будут очень малы (порядка десятков микрон), то группирование состоится. Если частицы радиусом 0,1-1 мм не строго калиброваны по размерам, то в области, где справедлива формула (3.13), будет наблюдаться явление расползания сгустков. Она будет тем интенсивнее, чем больше скорость VQ. Нри очень малых радиусах частиц группы будут возникать, но очень близко от точки вылета. Н а рис. 3.2 изображены кривые Xi(a), построенные по формуле (3.20) для Vo = 1,12 м/с (нижняя кривая) и VQ = 3,72 м/с (верхняя кривая). Как видно, кривые имеют ветви, почти параллельные горизонтальной оси. Это говорит о том, что в рассматриваемом диапазоне чисел Рейнольдса группирова ние будет более отчетливо выражено, чем при R < 100. Однако при больших скоростях и достаточно малых радиусах (левая часть верхней кривой рис. 3.2) сгустки будут расползаться. Величиной, характеризующей расползание сгустков, будет производная . Если А разность между наибольшим и наименьшим значениями радиу da |