|
Отсутствие двух максимумов на огибающих среднеквадратичных значений сигналов МАШ для никеля можно объяснить более узкой петлей гистерезиса магнитострикции никеля, по сравнению с железом и сталями. Вследствие этого два максимума на кривых dA/dH (рис. 2.9, 2.11) расположены очень близко и из-за инерционности пьезопреобразователя при регистрации сигналов МАШ сливаются. На рис. 3.25 показан характер изменения средних частотных характеристик сигналов МАШ и МШ (полного за полупериод перемагничивания числа превышений различных уровней амплитудной дискриминации Ncp(C)) при увеличении амплитуды перемагничивающего тока. Число превышений нулевого уровня дискририминации Ncp (0) максимально при малых значениях поля перемагничивания, так как при этом оно соответствует собственным шумам измерительного канала прибора. Различный уровень Ncp (0) при С=0 для сигналов МАШ и МШ объясняется разными частотными диапазонами работы усилителей. Общий характер зависимостей Ncp (С) при С * 0 соответствует характеру таких зависимостей для энергетических характеристик сигналов (рис. 3.23), что соответствует выводам п. 2.2. Таким образом анализ рис.3.23-3.25 подтверждает вывод п. 3.1.2 (рис. 3.11) о необходимости выбора рабочего режима ПП МШ и МАШ по току перемагничивания в области "плато" (например точка 1к рис. 3.24) характеристик МШ, т.к. при этом режиме наилучшая отстройка от мешающих факторов контроля, например, зазора между устройством намагничивания и изделием. При контроле с использованием только МАШ ток перемагничивания может превышать 3-4 1К, т.к. характеристики МАШ (рис. 3.24) максимальны. Увеличение частоты перемагничивания (рис. 3.26) приводит к росту энергетических характеристик МШ и МАШ из-за увеличения скорости перемагничивания, а следовательно, увеличения интенсивности СБ. 103 |
Отсутствие двух максимумов на огибающих среднеквадратичных значений сигналов МАШ для никеля можно объяснить более узкой петлей гистерезиса магнитострикции никеля, по сравнению с железом и сталями. Вследствие этого два максимума на кривых cU/dH (рис. 2.35) расположены очень близко и из-за инерционности пьезопреобразователя при регистрации сигналов МАШ сливаются. На рис. 3.39 показан характер изменения средних частотных характеристик сигналов МАШ и МШ (полного за полупериод перемагничивания числа превышений различных уровней амплитудной дискриминации Ncp(C)) при увеличении амплитуды перемагничивающего тока. Число превышений нулевого уровня дискририминации Ncp (0) максимально при малых значениях поля перемагничивания, так как при этом оно соответствует собственным шумам измерительного канала прибора. Различный уровень Ncp (0) при С=0 для сигналов МАШ и МШ объясняется разными частотными диапазонами работы усилителей. Общий характер зависимостей Ncp (С) при С*0 соответствует характеру таких зависимостей для энергетических характеристик сигналов (рис. 3.37), что соответствуетf выводам п. 2.5. Таким образом анализ рис.3.37-3.39 подтверждает вывод п. 3.5.1 (рис. 3.22) о необходимости выбора рабочего режима ПП МШ и МАШ по току перемагничивания в области "плато" (например точка 1к рис. 3.38) характеристик МШ, т.к. при этом режиме наилучшая отстройка от мешающих факторов контроля, например, зазора между устройством намагничивания и изделием. При контроле с использованием только МАШ ток перемагничивания может превышать 3-4 1к, т.к. характеристики МАШ (рис. 3.38) максимальны. л Увеличение частоты перемагничивания (рис. 3.40) приводит к росту энергетических характеристик МШ и МАШ из-за увеличения скорости перемагничивания, а следовательно, увеличения интенсивности СБ. Характеристики МАШ изменяются в меньшей степени, т.к. глубина проникновения поля перемагничивания, возбуждающая МАШ, уменьшается с увеличением частоты. Эмиссионные характеристики МШ и МАШ изменяются одинаково (экспоненциально падают) с увеличением частоты (рис. 3.40) из-за наложения сигналов МШ и МАШ во времени при увеличении скорости перемагничивания. Таким образом рабочий режим 1111 при регистрации эмиссионных характеристик МАШ и МШ и при регистрации энергетических характеристик МАШ следует выбирать в области низких частот перемагничивани^а при регистрации энергетических характеристик МИТ-в более высоком диапазоне частот перемагничивания для повышения производительности контроля. В приборах п. 3.1 диапазон частот выбран в пределах 0,2-50 Гц, что позволяет обеспечить режимы 1111 МШ и МАШ, удобные для их совместного использования. 157 |