|
микронапряжений ширины рентгеновской линии 211 (ot-Fe), полученный с помощью дифрактометра "Дрон 2,0" в FeKa излучении, от температуры отпуска образцов из ст. 35X3НМ и 30ХГСН2А. Кроме того, при анализе дифрактограмм различных образцов не было зафиксировано существенного смещения рентгеновских линий, что свидетельствует об отсутствии в них макронапряжений. Приведенные на рис. 3.27 графики согласуются с известными экспериментальными результатами и показывают правомерность использования твердости в качестве показателя уровня микронапряжений в углеродистых легированных сталях. Параметры МШ регистрировались с использованием прибора АФС (п.3.1.1.) с накладным преобразователем П образного типа с использованием режимов его работы согласно рекомендациям п.3.1:частота тока перемагничивания 10 Гц, его амплитуда 0,6 А, итнтервал осреднения 0,025 Тп. На рис.3.28 приведены огибающие распределения МШ имш(Ф для образцов из стали 30ХГСН2А с различной термообработкой (табл. 3.2 группы 3.0, 3.1, 3.2 и 3.3). Из рис.3.27 и 3.28 видно, что с повышением температуры отпуска и снижением микронапряжений в стали максимум ОМШ Нмштах увеличивается, а его положение на периоде перемагничивания t/Tn смещается в область меньших значений полей старта СБ. Такая закономерность изменений параметров МШ имеет общий характер, наблюдалась для всех групп сталей таб. 3.2. и соответствует теоретическим положениям п. 2.1 и рис. 2.1. Уменьшение микронапряжений с повышением температуры отпуска связано со структурными изменениями в сталях (в основном распадом мартенсита), что улучшает их магнитные свойства: уменьшает магнитную жесткость (коэрцитивную силу, смещает ОМШ Umlli (О в область меньших полей старта СБ, увеличивает иМШтах)108 |
смещения рентгеновских линий, что свидетельствует об отсутствии в них макронапряжений. Приведенные на рис. 4.7 графики согласуются с известными экспериментальными результатами [22] и показывают правомерность использования твердости в качестве показателя уровня микронапряжений в углеродистых легированных сталях. Параметры МШ регистрировались с использованием прибора АФС (п.3.1.1.) с накладным преобразователем П образного типа (рис.3.16 и 3.17) с использованием режимов его работы согласно рекомендациям п.3.5:частота тока перемагничивания 10 Гц, его амплитуда 0,6 А, итнтервал осреднения 0,025 Тп. На рис.4.8 приведены огибающие распределения МШ e(t) для образцов из стали 30ХГСН2А с различной термообработкой (табл. 4.1 группы 3.0, 3.1, 3.2 и 3.3). Из рис.4.7 и 4.8 видно, что с повышением температуры отпуска и снижением микронапряжений в стали максимум ОМШ Етах увеличивается, а его положение на периоде перемагничивания tj/Tn смещается в область меньших значений полей старта СБ. Такая закономерность изменений параметров МШ имеет общий характер, наблюдалась для всех групп сталей таб. 4.1. и соответствует теоретическим положениям п. 2.2 и рис. 2.15. Уменьшение микронапряжений с повышением температуры отпуска связано со структурными изменениями в сталях (в основном распадом мартенсита), что улучшает их магнитные свойства: уменьшает магнитную жесткость (коэрцитивную силу, смещает ОМШ e(t) в область меньших полей старта СБ, увеличивает Етах). д g (Wo), д Umaui;% Рис. 4.3. Относительное изменение спектральной плотности g(co) МШ (fo=40 кГц) и напряжения МАШ UMAni(fo=200 кГц) от величины растягивающих напряжений. Ь 179 |