|
числа выбросов МШ отражающих нестационарность количества СБ по петле гистерезиса [16, 21, 35, 41, 108]. Используя аппроксимацию формы среднестатистического импульса ЭДС СБ в виде суммы двух экспоненциальных функций [41, 67, 99]: F(0 = A(e~at где а>0, Р>0, Р>а коэффициенты аппроксимации, зависящие от свойств ферромагнетика; А амплитуда импульса ЭДС СБ, выражение для текущего числа выбросов МШ можно представить в виде [41, 53, 68]: ■\1 сс/3 + 2(<т + Д)н(У) 2/г f exp v а/3(а + Д) С (а-(3)2 (2-4) С где С =—; А С уровень селекции; v(t) интенсивность потока импульсов, определяющая нестационарность ЭДС СБ по петле гистерезиса. Текущая частота выбросов МШ определяется уровнем селекции С, формой и амплитудой импульсов ЭДС СБ, и неоднородностью интенсивности потока импульсов ЭДС СБ v(t) по петле гистерезиса. Учитывая, что функция v(t) является модулирующей для дисперсии МШ: a2(t) = v(t) \F2(0)d0, —00 где 0 = t р, по аналогии с выражением (1.7) можно интенсивность потока СБ определить в виде функции В(Н) (2.1) распределения СБ по полю перемагничивания. При линейном перемагничивании, как это принято на практике, распределение СБ по полю перемагничивания равносильно распределению СБ по времени В(Н) ~ B(t) = v(t). 44 |
Текущая частота выбросов МШ определяется величиной уровня селекции С, формой и амплитудой импульсов ЭДС СБ и неоднородностью интенсивности потока импульсов СБ Ц/) по петле гистерезиса. Учитывая, что функция v(f) является модулирующей для дисперсии МШ (2.47), по аналогии с выражением (2.2) можно интенсивность потока СБ определить в виде функции В(Н) (2.43) распределение СБ по полю перемагничивания. При линейном перемагничивании, как это принято на практике, распределение СБ по полю перемагничивания равносильно распределению по времени B(H)~B(t)= v(t). Прямая подстановка (2.43) в (2.54) позволяет проанализировать влияние макрои микронапряжений на текущее число выбросов. В п. 2.2.2 показаны зависимости максимума Вм от микронапряжений (рис. 2.16) и макронапряжений (рис. 2.19). Как следует из (2.54) максимуму Вм соответствует максимальное значение Jm при значении поля перемагничивания Нм. Соответствующая зависимость Jm = F(Bm) приведена на рис. 2.22, она имеет нелинейный и однозначный характер. Следовательно зависимость число выбросов МШ от микрои макронапряжений имеет сходный характер с выводами п. 2.2.2. Изменение Вм в диапазоне 0.2 ч0.8 (рис. 2 .2 1 ) приводит к изменению Jm в большем диапазоне 0.1 -ь 0.9, что позволяет утверждать о большей чувствительности числа выбросов ЭДС к микрои макронапряжениям, что соответствует практическим результатам [14, 19]. На рис. 2.21 приведена графическая реализация соотношения (2.54), соответствующая кривым 2, 3, 4 рис. 2.18. Видно, что текущее число выбросов МШ имеет максимальное значение совпадающее с положением Вм по полю перемагничивания. Этот максимум выражен в большей степени, т.к. передний и задний фронты этих кривых имеют более крутой характер, чем на рис. 2.18. $ Влияние уровня селекции С иллюстрируется кривыми 1 и 3 рис. 2.21. Увеличение С снижает число выбросов, т.к. часть импульсов ЭДС СБ по величине не достигают уровень ограничителя измерительного устройства. Выражение 2.54 хотя и позволяет качественно оценить влияние микрои макронапряжений на эмиссионные характеристики, однако его практическое использование затруднено. Это связано с тем, что при изменении микрои макронапряжений меняются параметры а, Д А формы импульсов ЭДС СБ. Кроме того на эмиссионные характеристики существенное влияние оказывает структурный параметр д/-г0 (см. п. 2 .2 .1), отражающий дисперсность микронапряжений и который не учитывается в выражении (2.54). ♦ 72 |