Проверяемый текст
Филинов, Владимир Викторович. Развитие теории магнитно-акустических шумов, создание способов и средств неразрушающего контроля технологических и эксплуатационных свойств изделий из высокопрочных сталей (Диссертация 2001)
[стр. 49]

По аналогии с расчетом ЭДС СБ (1.4) представим сигнал МАШ Д4) в рамках модели «дробового» шума в виде неоднородного пуассоновского потока импульсов (1.4) f (г) = у а,Г (t Z, ), (2.5) I где F(t) форма среднестатистического импульса МАШ, появляющегося в момент времени ?,■; at его среднестатистическая амплитуда.
Вероятность Р( tj , t2) появления
к импульсу в интервале времени от С до t2 подчиняется закону Пуассона.
где v(t) интенсивность потока импульсов, определяющая нестационарность МАШ по петле гистерезиса.
Покажем правомерность представления ^(t)
(2.5), воспользовавшись аналогией возбуждения сигнала МАШ и механизмом возбуждения сигнала АЭ при пластической деформации, предложенным А.А.
Юдиным, В.И.
Ивановым
[98, 108].
Длинный тонкий поликристаллический ферромагнитный стержень рис.

2.7, начальная длина которого in, находится в однородном магнитном поле, направленном вдоль оси образца.
Справа (/0 < х <
со ) к образцу примыкает полуограниченный стержень (захват) того же сечения и имеющий те же плотность р, модуль Юнга Е и скорость звука С = {Е/р)1/2, что и образец.
Слева (X = 0) к образцу примыкает пьезопреобразователь в виде стержня одинакового с образцом сечения.
Ввиду того, что обкладки преобразователя находятся в сечениях, перпендикулярных оси образца, рассматривается только продольный пьезоэффект.
К преобразователю подключена комплексная нагрузка Z, роль которой играет регистрирующая аппаратура.

49
[стр. 83]

По аналогии с расчетом ЭДС СБ ( см.
2.12.3 ) представим сигнал МАШ £(t) в рамках модели «дробового» шума в виде неоднородного пуассоновского потока импульсов (2 .3) где F(t) форма среднестатистического импульса МАШ, появляющегося в момент времени ; а, его среднестатистическая амплитуда.
Вероятность Р( tj, t2) появления
импульса в интервале времени от tj до t2подчиняется закону Пуассона.
где v(t) интенсивность потока импульсов, определяющая нестационарность МАШ по петле гистерезиса.
Покажем правомерность представления
£(t) (2.65), воспользовавшись аналогией возбуждения сигнала МАШ и механизмом возбуждения сигнала АЭ при пластической деформации, предложенным А.А.
Юдиным, В.И.
Ивановым
[32, 94, 95, 132,135,188].
Длинный тонкий поликристаллический ферромагнитный стержень рис.

2.28, начальная длина которого i0, находится в однородном магнитном поле, направленном вдоль оси образца.
Справа ( /0 < х <
оо) к образцу примыкает полуограниченный стержень (захват) того же сечения и имеющий те же плотность р, модуль Юнга Е и скорость звука С = {Е/р^'2, что и образец.
Слева (X = 0) к образцу примыкает пьезопреобразователь в виде стержня одинакового с образцом сечения.
Ввиду того, что обкладки преобразователя находятся в сечениях, перпендикулярных оси образца, рассматривается только продольный пьезоэффект.
К преобразователю подключена комплексная нагрузка Z, роль которой играет регистрирующая аппаратура.

Пусть продольная магнитострикционная деформация стержня изза СБ, заданная как функция координаты времени t.
Линейный вариант стохастического уравнения (см.
п.
1.3) имеет вид волнового уравнения для суммарного продольного перемещения U(x, t) бесконечно тонких элементов стержня (2.65) (2 .66) д 2и 1 д 2и дет ( 2.67) дк с2 dt2 дх •2 .2 л2 83

[Back]