|
перемагничивании образца из стали 60. Частота перемагничивания 2 Гц, амплитуда поля 10 кА/м (п. 3.1.3). Регистрация МАШ производилась резонансным пьезоэлектрическим преобразователем ( f0 = 165 кГц) и усилителем с полосой пропускания 25-Ш50кГц. Огибающая получена по точкам 6 при помощи стробирования 1 выходного сигнала усилителя на интервалах времени & — Тн . Видно, что с ростом С вид кривых меняется: от зависимости с двумя минимуми при небольших С (кривая 1) к зависимостям с двумя максимумами (кривые 5-7). Покажем, что такое поведение N(c,t) полностью объясняется при помощи выражений (2.18) (2.20). На рис. 2.11 показана огибающая среднеквадратичных значений МАШ, соответствующая ОМАШ скорости счета рис. 2.12. Видно что кривая имеет два максимума, разделенные промежуточным минимумом (см.рис. 2.9). Из графика можно определить среднеквадратичное значение шумов измерительного тракта и^<Ут =3,7 мкВ. Далее используя данные рис. 2.11 найдем дисперсию МАШ СД (0 = As (jf. После подстановки в (2.18) (2.20) определим значения N(c,() выбросов МАШ, приведенные в виде пунктирных кривых рис. 2.12. Форма кривых 5-т 7 рис. 2.12 для эмиссионных характеристик повторяет двухгорбный вид изменения энергетических характеристик рис. 2.11. При увеличении уровня селекции число выбросов уменьшается, т.к. часть импульсов МАШ по амплитуде не достигает порога ограничения С. С уменьшением уровня до С = 0 частота выбросов собственного шума превышает частоту МАШ, что приводит к появлению минимумов на кривых 1 и 2 рис. 2.12 в области максимальной интенсивности МАШ. Кривые 3 и 4 на этом рисунке соответствуют уровню селекции близкому уровню 62 |
Учитывая узкополосность МАШ на выходе пьезопреобразователя соо » а и широкополосность измерительного канала с полосой Асо =со2coj при со2» coi, Асо ~ со2получим 1(с, О 1 2 (t)cD0 2 2 + CJ2 12 т JL a 2ж (0 + exp С2 a)(t) + 2.4 воспользуемся экспериментальными данными. На рис. 2.33 сплошными линиями показаны огибающие МАШ (ОМАШ) I(c,t) для ряда значений порога дискриминации С, полученные при перемагничивании образца из стали 60. Частота перемагничивания 2 Гц, амплитуда поля 10 кА/м (п. 3.3.3). Регистрация МАШ производилась резонансным пьезоэлектрическим преобразователем ( f 0 = 165 кГц) и усилителем с полосой пропускания 25 +350кГц. Огибающая получена по точкам при помощи стробирования выходного сигнала усилителя на интервалах времени At 1 20 Тн . Видно, что с ростом С вид кривых меняется: от зависимости с двумя минимуми при небольших С (кривая 1) к зависимостям с двумя максимумами (кривые 5-7). Покажем, что такое поведение l(c,t) полностью объясняется при помощи выражений (2.78) (2.80). Г 92 На рис. 2.32 показана огибающая среднеквадратичных значений МАШ, соответствующая ОМАШ скорости счета рис. 2.33. Видно что кривая имеет два максимума, разделенные промежуточным минимумом (см.рис. 2.30). Из графика можно определить среднеквадратичное значение шумов измерительного тракта us=crT = 3,7 мкВ. Далее используя данные рис. 2.32 найдем дисперсию МАШ ^ ( 0 = Щ После подстановки в (2.78) (2.80) определим значения I(c,t)ч выбросов МАШ, приведенные в виде пунктирных кривых рис. 2.33. Форма кривых 5-5-7 рис. 2.33 для эмиссионных характеристик повторяет двухгорбный вид изменения энергетических характеристик рис. 2.32. При увеличении уровня селекции число выбросов уменьшается, т.к. часть импульсов МАШ по амплитуде не достигает порога ограничения С. С уменьшением уровня до С = 0 частота выбросов собственного шума превышает частоту МАШ, что приводит к появлению минимумов на кривых 1 и 2 рис. 2.33 в области максимальной интенсивности МАШ. Кривые 3 и 4 на этом рисунке соответствуют уровню селекции близкому уровню собственных шумов С & Поэтому при выборе режима регистрации эмиссионных характеристик МАШ следует уровень селекции выбирать близким к нулю или превышающий С>ит Также как в п. 2.3 для ЭДС СБ из (2.78) следует, что метод регистрации выбросов МАШ за нулевой уровень селекции обладает меньшей чувствительностью к мешающим факторам контроля, например, к изменению параметров аппаратуры или расстояния между зонами возбуждения и регистрации МАШ. В последнем случае изменение расстояния между зонами возбуждения и регистрации равносильно изменению интенсивности МАШ, что в меньшей степени сказывается на кривых 1 и 2 рис. 2.33, т.к. практически все импульсы МАШ пересекают эти уровни селекции. Поскольку эмиссионные характеристики (2.78) определяются дисперсией (мощностью) МАШ (2.75) и (2.76), то взаимосвязь их параметров с внутренними и внешними напряжениями также определяется через зависимость магнитострикции от этих величин. 2.5 ЧАСТОТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЭФФЕКТА БАРКГАУЗЕНА ПРИ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОМ ВОЗДЕЙСТВИИ НА ФЕРРОМАГНЕТИК. Как показано в 2.1, определение числа СБ N в исседуемом образце важно для расчета выходных сигналов преобразователей, использующих эффект Баркгаузена. Одним из методов определения N может основываться на химическом ЭБ, когда ферромагнетик помещают в постоянное магнитное 94 |