Проверяемый текст
Филинов, Владимир Викторович. Развитие теории магнитно-акустических шумов, создание способов и средств неразрушающего контроля технологических и эксплуатационных свойств изделий из высокопрочных сталей (Диссертация 2001)
[стр. 97]

Исследовались закономерности формирования сигналов МАШ и МШ на образцах из различных ферромагнитных сплавов (см.
таб.

3.2) при изменении амплитуды, частоты и формы поля перемагничивания, с использованием приборов АФС и накладных преобразователей п.
3.1.2, 3.1.3 [67, 72,75,76, 99, 104, 105].
На рис.
3.21 и 3.22 приведены огибающие среднеквадратичных значений МШ и МАШ соответственно для образцов из никеля и стали ЭП836 (п.3.2), перемагничиваемых с частотой £пер=10Гц.
Максимумы МШ рис.
3.22 соответствуют минимуму МАШ, а на рис.
3.21 они смещены друг относительно друга.
Это подтверждает разный механизм возбуждения сигналов МШ и МАШ.
С увеличением амплитуды поля перемагничивания максимумы МШ и МАШ растут по величине и смещаются в область меньших значений полей.
Максимумы двухгорбной кривой МАШ
сталь ЭП 836 сближаются.
Изменение средних за период перемагничивания характеристик МШ и МАШ имеет сходный характер увеличиваются до значений полей, соответствующих предельной петле гистерезиса, затем имеется область “плато”, где они меняются незначительно, а потом падают.
Зависимости имеют общий характер независимо от режимов термообработки.
Характеристики МАШ стремятся к максимальным при больших значениях полей перемагничивания.
Последнее подтверждает, что сигналы МШ регистрируются с поверхностных
слоёв ферромагнетиков, которые быстрее входят в насыщение, чем более глубокие слои возбуждения сигналов МАШ.
Результаты исследований показывают, что поведение текущих и средних энергетических характеристик сигналов МАШ соответствует модели, разработанной в п.

2.1.3 Действительно, с ростом амплитуды перемагничивающего поля происходят два основных процесса: 1) постепенный переход от частных циклов к предельной петле гистерезиса, а, следовательно, к предельной петле гистерезиса магнитострикции; 97
[стр. 151]

Правильный выбор режимов перемагничивания в первичн: •преобразовател позволяет обеспечить успешный результат контроля свойств ферромагнитных материалов по характеристикам МШ и МАШ.
Исследовались закономерности формирования сигналов МАШ и МШ на образцах из различных ферромагнитных сплавов (см.
таб.

4.1) при изменении амплитуды, частоты и формы поля перемагничивания, с использованием приборов АФС-3, АФС-5 и накладных преобразователей п.
3.51, 3.53 [111,116,122,123,148,149].
На рис.
3.35 и 3.36 приведены огибающие среднеквадратичных значений МШ и МАШ соответственно для образцов из никеля (п.4.1) и стали ЭП836 (п.4.1 табл.
4.2), перемагничиваемых с частотой ^ ер=10Гц.
Максимумы МШ рис.
3.36 соответствуют минимуму МАШ, а на рис.
3.35 они смещены друг относительно друга.
Это подтверждает разный механизм возбуждения сигналов МШ и МАШ.
С увеличением амплитуды поля перемагничивания максимумы МШ и МАШ растут по величине и смещаются в область меньших значений полей.
Максимумы двухгорбной кривой МАШ
стали ЭП 836 сближаются.
Изменение средних за период перемагничивания характеристик МШ и МАШ имеет сходный характер увеличиваются до значений полей, соответствующих предельной петле гистерезиса, затем имеется область “плато”, где они меняются незначительно, а потом падают.
Зависимости имеют общий характер независимо от режимов термообработки.
Характеристики МАШ стремятся к максимальным при больших значениях полей перемагничивания.
Последнее подтверждает, что сигналы МШ регистрируются с поверхностных
слоев ферромагнетиков, которые быстрее входят в насыщение, чем более глубокие слои возбуждения сигналов МАШ.
Результаты исследований показывают, что поведение текущих и средних энергетических характеристик сигналов МАШ соответствует модели, разработанной в п.

2.5.
Действительно, с ростом амплитуды перемагничивающего поля происходят два основных процесса: 1) постепенный переход от частных циклов к предельной петле гистерезиса, а, следовательно, к предельной петле гистерезиса магнитострикции;
2) увеличение скорости перемагничивания, а также скорости магнитострикции dA/dH.
Рост dA/dH согласно (2.75) приводит к увеличению мощности сигналов МАШ.
ь До выхода на предельную петлю гистерезиса рост происходит как за счет роста скорости перемагничивания, так и за счет роста магнитострикции А соответствующей частному циклу.
Последующее незначительное увеличение текущих значений сигнала происходит благодаря росту dA/dH из-за увеличения скорости перемагничивания.
151

[Back]