Исследовались закономерности формирования сигналов МАШ и МШ на образцах из различных ферромагнитных сплавов (см. таб. 3.2) при изменении амплитуды, частоты и формы поля перемагничивания, с использованием приборов АФС и накладных преобразователей п. 3.1.2, 3.1.3 [67, 72,75,76, 99, 104, 105]. На рис. 3.21 и 3.22 приведены огибающие среднеквадратичных значений МШ и МАШ соответственно для образцов из никеля и стали ЭП836 (п.3.2), перемагничиваемых с частотой £пер=10Гц. Максимумы МШ рис. 3.22 соответствуют минимуму МАШ, а на рис. 3.21 они смещены друг относительно друга. Это подтверждает разный механизм возбуждения сигналов МШ и МАШ. С увеличением амплитуды поля перемагничивания максимумы МШ и МАШ растут по величине и смещаются в область меньших значений полей. Максимумы двухгорбной кривой МАШ сталь ЭП 836 сближаются. Изменение средних за период перемагничивания характеристик МШ и МАШ имеет сходный характер увеличиваются до значений полей, соответствующих предельной петле гистерезиса, затем имеется область “плато”, где они меняются незначительно, а потом падают. Зависимости имеют общий характер независимо от режимов термообработки. Характеристики МАШ стремятся к максимальным при больших значениях полей перемагничивания. Последнее подтверждает, что сигналы МШ регистрируются с поверхностных слоёв ферромагнетиков, которые быстрее входят в насыщение, чем более глубокие слои возбуждения сигналов МАШ. Результаты исследований показывают, что поведение текущих и средних энергетических характеристик сигналов МАШ соответствует модели, разработанной в п. 2.1.3 Действительно, с ростом амплитуды перемагничивающего поля происходят два основных процесса: 1) постепенный переход от частных циклов к предельной петле гистерезиса, а, следовательно, к предельной петле гистерезиса магнитострикции; 97 |
Правильный выбор режимов перемагничивания в первичн: •преобразовател позволяет обеспечить успешный результат контроля свойств ферромагнитных материалов по характеристикам МШ и МАШ. Исследовались закономерности формирования сигналов МАШ и МШ на образцах из различных ферромагнитных сплавов (см. таб. 4.1) при изменении амплитуды, частоты и формы поля перемагничивания, с использованием приборов АФС-3, АФС-5 и накладных преобразователей п. 3.51, 3.53 [111,116,122,123,148,149]. На рис. 3.35 и 3.36 приведены огибающие среднеквадратичных значений МШ и МАШ соответственно для образцов из никеля (п.4.1) и стали ЭП836 (п.4.1 табл. 4.2), перемагничиваемых с частотой ^ ер=10Гц. Максимумы МШ рис. 3.36 соответствуют минимуму МАШ, а на рис. 3.35 они смещены друг относительно друга. Это подтверждает разный механизм возбуждения сигналов МШ и МАШ. С увеличением амплитуды поля перемагничивания максимумы МШ и МАШ растут по величине и смещаются в область меньших значений полей. Максимумы двухгорбной кривой МАШ стали ЭП 836 сближаются. Изменение средних за период перемагничивания характеристик МШ и МАШ имеет сходный характер увеличиваются до значений полей, соответствующих предельной петле гистерезиса, затем имеется область “плато”, где они меняются незначительно, а потом падают. Зависимости имеют общий характер независимо от режимов термообработки. Характеристики МАШ стремятся к максимальным при больших значениях полей перемагничивания. Последнее подтверждает, что сигналы МШ регистрируются с поверхностных слоев ферромагнетиков, которые быстрее входят в насыщение, чем более глубокие слои возбуждения сигналов МАШ. Результаты исследований показывают, что поведение текущих и средних энергетических характеристик сигналов МАШ соответствует модели, разработанной в п. 2.5. Действительно, с ростом амплитуды перемагничивающего поля происходят два основных процесса: 1) постепенный переход от частных циклов к предельной петле гистерезиса, а, следовательно, к предельной петле гистерезиса магнитострикции; 2) увеличение скорости перемагничивания, а также скорости магнитострикции dA/dH. Рост dA/dH согласно (2.75) приводит к увеличению мощности сигналов МАШ. ь До выхода на предельную петлю гистерезиса рост происходит как за счет роста скорости перемагничивания, так и за счет роста магнитострикции А соответствующей частному циклу. Последующее незначительное увеличение текущих значений сигнала происходит благодаря росту dA/dH из-за увеличения скорости перемагничивания. 151 |