|
2) увеличение скорости перемагничивания, а также скорости магнитострикции d2/dH. Рост d2/dH согласно (2.15) приводит к увеличению мощности сигналов МАШ. До выхода на предельную петлю гистерезиса рост происходит как за счет роста скорости перемагничивания, так и за счет роста магнитострикции 2 соответствующей частному циклу. Последующее незначительное увеличение текущих значений сигнала происходит благодаря росту d2/dH из-за увеличения скорости перемагничивания. Рис. 3.21. Влияние амплитуды тока перемагничивания на огибающие среднеквадратичных значений сигналов МШ (а) и МАШ (б) для образца I из никеля: 1 1п=0,14 А; 2 1п=0,2 А; 3 1п=0,45 А; 4 1П=1,4 А 98 |
Правильный выбор режимов перемагничивания в первичн: •преобразовател позволяет обеспечить успешный результат контроля свойств ферромагнитных материалов по характеристикам МШ и МАШ. Исследовались закономерности формирования сигналов МАШ и МШ на образцах из различных ферромагнитных сплавов (см. таб. 4.1) при изменении амплитуды, частоты и формы поля перемагничивания, с использованием приборов АФС-3, АФС-5 и накладных преобразователей п. 3.51, 3.53 [111,116,122,123,148,149]. На рис. 3.35 и 3.36 приведены огибающие среднеквадратичных значений МШ и МАШ соответственно для образцов из никеля (п.4.1) и стали ЭП836 (п.4.1 табл. 4.2), перемагничиваемых с частотой ^ ер=10Гц. Максимумы МШ рис. 3.36 соответствуют минимуму МАШ, а на рис. 3.35 они смещены друг относительно друга. Это подтверждает разный механизм возбуждения сигналов МШ и МАШ. С увеличением амплитуды поля перемагничивания максимумы МШ и МАШ растут по величине и смещаются в область меньших значений полей. Максимумы двухгорбной кривой МАШ стали ЭП 836 сближаются. Изменение средних за период перемагничивания характеристик МШ и МАШ имеет сходный характер увеличиваются до значений полей, соответствующих предельной петле гистерезиса, затем имеется область “плато”, где они меняются незначительно, а потом падают. Зависимости имеют общий характер независимо от режимов термообработки. Характеристики МАШ стремятся к максимальным при больших значениях полей перемагничивания. Последнее подтверждает, что сигналы МШ регистрируются с поверхностных слоев ферромагнетиков, которые быстрее входят в насыщение, чем более глубокие слои возбуждения сигналов МАШ. Результаты исследований показывают, что поведение текущих и средних энергетических характеристик сигналов МАШ соответствует модели, разработанной в п. 2.5. Действительно, с ростом амплитуды перемагничивающего поля происходят два основных процесса: 1) постепенный переход от частных циклов к предельной петле гистерезиса, а, следовательно, к предельной петле гистерезиса магнитострикции; 2) увеличение скорости перемагничивания, а также скорости магнитострикции dA/dH. Рост dA/dH согласно (2.75) приводит к увеличению мощности сигналов МАШ. ь До выхода на предельную петлю гистерезиса рост происходит как за счет роста скорости перемагничивания, так и за счет роста магнитострикции А соответствующей частному циклу. Последующее незначительное увеличение текущих значений сигнала происходит благодаря росту dA/dH из-за увеличения скорости перемагничивания. 151 |