Проверяемый текст
Попов, Георгий Николаевич; Разработка и исследование способов и методов оптимизации цифровых линейных трактов (Диссертация 2004)
[стр. 58]

Так как экстремальные сигналы ДБК-ЧПИ имеют бесконечную энергию £дбк-чпи при N — * < х > , найдем выражения для спектра плотности мощности 5,(с о )Дбк-чпи и мощности .Рдбк-чпи с целью определения количественных характеристик линейных сигналов: Х (ю )дбк-ч,ш Нш -1.
Р д6к.чпи .
j С 5 ( ю ) д 6к-.ш„<1<0.
Г с о — со T L , 2 п Гю— *м Too Тогда, при Тж = N T окончательно получим 2 -со 5 ( ш ) дбк-чпи “ I А Т \ 4 .
Г sin—ш 4 Т —со I 4 sin со (2.11) % » Расчет 5 ( ш ) дбк-ч1ш при Т = 4Аt и t± = A t , t 2 ~ 2 A t показан на рисунке2.3 (здесь сО т= 2 те/Д0 Отметим, что при Т ~ 2 A t , x = A t / 2 получим спектр плотности мощности сигнала с ЧПИ: 2 S ( СО) чпи — А^Т .
At ' sin— со 2 A t — со 2 A t ' Sin— О) Ч — / а при Т = A t , x*~At/2 спектр плотности мощности 6 Иимпульсных сигналов: 5 (ш )бс = А 2Т • .
A t \ sin— ш 4 A t -ш .
A t Sin--(l) 4 Рисунок 2.3 Спеюры плотиости мощности линейных кодов 58
[стр. 180]

Для оценки сверху формы спектра плотности энергии экстремальных сигналов Д БК-ЧП И у(со)Д бкчпи воспользуемся неравенством Коши-Буняковского [8J.
Тогда для рядов в фигурных скобках выражения (4.8) справедливы следующие неравенства: £ sin ( со(гг 1)Г)1 < £ (sin(co(n 1 )Г ))2, "=1 % *=1 (4.9) W у N , £ co s(o )(n 1 )Г ) < £ (cos(m (n 1 )Г )) .
я=1 / и=1 Отсюда получим верхнюю границу спектра плотности энергии и энергию сигнала Д БК-ЧП И £ двк-ч™.
учитывая, 1 0 0 дбк-чпи = 2~ jV (й^дбк чпи d(0, -со тогда { N £ {sin2(c o (n -l)r) + cos2(ffi(rc-l)r)} 1 = ЛГ-\/элт,-(<»), (4.10) ■ ^дбк-ЧПИ = N ' Так как экстремальные сигналы Д БК -ЧП И имеют бесконечную энергию £ Д бк-чпи при N -> ■ со, найдем выражения для спектра плотности мощности 5(со)Д бк-чш1 и мощности Р дбк-чпи с целью определения количественных характеристик линейных сигналов [7]:

[Back]