|
80 го, отсутствием постоянного значения межфазовой энергии которая зависит от их размеров: аг = а(1а, / С), (3.1) где а межфазовая энергия бесконечно большой частицы, т.е. частицы, для которой значение межфазовой энергии перестает зависеть от ее размеров; а\ константа. Рис. 3.1. Микроскопическое изображение структуры мелкозернистого бетона с добавкой МАШ на начальной стадии формирования цементного камня Для таких частиц не выполняется известное уравнение Томсона Кельвина: где 2Ма Д7р1п С ’ 'со (3.2) г критический радиус частицы; М молекулярная масса; К газовая постоянная; Т абсолютная температура; р плотность; С и С* соответственно растворимость частиц радиусами г и бесконечно большого. |
го, отсутствием постоянного значения межфазовой энергии <зп которая зависит 64 от их размеров ог = о(1 а , / С ) , (3.1) где о межфазовая энергия бесконечно большой частицы, т.е. частицы, для' которой значение межфазовой энергии перестает зависеть от ее размеров; в] константа. Для таких частиц не выполняется известное уравнение ТомсонаКельвина: 2 Мо (3.2) где г1 критический радиус частицы; Ммолекулярная масса; К газовая постоянная; Табсолютная температура; р плотность; С и С*соответственно растворимость частиц радиусами г и бесконечно большого. Следовательно, верхняя граница надмолекулярного уровня также имеет вполне определенный физический смысл: она соответствует такой дисперсности частиц, при которой ог для них перестает зависеть от их размера, т. е. о, = о, и справедливо уравнение (3.1). Однако абсолютное значение С для верхнего предела дисперсности, как и для нижнего, нельзя обозначить какой-то одной цифрой, оно зависит от кристаллохимических особенностей и физических параметров образующихся фаз. Так, известно, что гидросиликаты кальция нередко растут только в направлении цепей главных валентностей, поэтому их эквивалентный размер для надмолекулярного уровня соответствует не максимальной длине, а ширине этих |