Проверяемый текст

Кочетов, Олег Савельевич; Повышение эффективности технологических процессов, связанных с вибрационными и акустическими воздействиями (Диссертация 2002)

[стр. 10] _ ^ R e2 G~ 0,5Ar где i//Re2—критерий сопротивления. С использованием полученных зависимостей (1.1.8), (1.1.9), (1.1.11) условие безотрывного движения частицы по вибрирующей поверхности с учетом гидродинамической силы потока газа преобразуется к виду Z0= ~Щ —^ ^ s in сот (1.1.12) 0 Асо2sin/3 к Как следует из выражения (1.1.12) наличие гидродинамических сил потока (отражающееся в величине степени взвешивания s ) сдвигает границу начала режима движения частицы без подбрасывания в сторону меньших значений параметров вибрации. Частица будет находиться в относительном покое на плоскости, если сила трения FTP превышает по абсолютной величине горизонтальную составляющую силы инерции 1Х, т.е. f^N\ >-тАсо2cos fi х sm а>т (1.1.13) Дифференциальное уравнение движения одиночной частицы по плоскости получим из уравнения (1.1.3) с учетом (1.1.4), (1.1.5), (1.1.12) m ^ j = mlx Jml + fin g (\-s) (1.1.14) a t Подставив значение сил инерции и заменив коэффициент трения углом трения р = arctg / , получаем уравнение движения одиночной частицы по плоскости =Л со1 COS 0 ), а нижние знаки скольжению назад (х' < 0). Итак, движущей вибротранспортирования а силы 10

[стр. 39] 39 у/R e2// f’r Уравнение ( J.2.9) можно .записать в критериальном виде (1.2.10) 0,5Лг где i/R c' -• критерий сопротивлении. С использованием полученных зависимостей (1.2.8), (1.2.9), (1.2.11) условие безотрывного движения частицы по вибрирующей поверхности с учетом i идродинамической силы потока газа преобразуется к виду z -.,= .ij\ >smear (1.2.12) A o r sin p Kaic следует из выражения (1.2.12) наличие гидродинамических сил потока (сражающееся в величине степени взвешивания £ ) сдвигает границу начала режима движения частицы без подбрасывшшя в сторону меньших значений параметров вибрации. Частица будет находиться в относительном покое на плоскости, если сила трепия Ь'7!, превышает по абсолютной величине горизонтальную составляющую силы инерции 1уг т.е. /^V >■тА(О7COSР 'Asin Дифференциальное уравнение движения одиночной частицы по плоскости получим из уравнения (1.2.3) с учетом (1.2.4), (1.2.5), (1.2.12) т — т ! х/?»/,. + /т-А\ в) ( I 2.14) dr* Подставив значение сил инерции и заменив коэффициент трения углом трения р = arctg / , получаем уравнетше движешгя одиночной частицы по плоскости d 2x а со$(/?-Т/У) _ /Л . , =А<о + g ( l s ) f (1.2.15) d z cos р

[Back]