|
альной схемы кроме гидродинамических сил FA, FR, действует еще знакопеременная относительно оси у сила, пропорциональная скорости движения частицы, однако, эта сила, абсолютные значения которой малы вследствие незначительных относительных скоростей между частицами и газом, не учитывается. На рис. 1.2. приведена схема сил, действующих на частицу в режиме с подбрасыванием. Составим дифференциальное уравнение полета частицы массой т над плоскостью, совершающей гармонические колебания по закону S = AsmojT (1.2.1) Во время полета частицы над плоскостью нормальная реакция и сила трения в уравнениях (1.1.2), (1.1.3) обращается в нуль. Система исходных дифференциальных уравнений, описывающих движение частицы над вибрирующей поверхностью с учетом гидродинамической силы, имеет вид: d 2v т— = тАсо2sinj3xsm or mg +FR+ FA (1.2.2) dr' d 2x m — = mAco cos/?xsin<2>r (1-2.3) d r' Частица отрывается от плоскости в момент времени, когда нормальная реакция обращается в нуль. Это время отрыва можно определить из уравне-л ния (1.1.5), используя коэффициенты взвешивания s и режима работы Z0. =sin
| 43 Отличительной особенностью этих режимов является наличие свободного полета частицы над вибрирующей плоскостью. Рассмотрим уравнения движения частицы над плоскостью, когда на нее кроме вибрационных воздействий действует гидродинамическая сила по тока. При рассмотрении реальной схемы кроме гидродинамических сил Гл , к'л. действует еще знакопеременная относительно оси у сила, пропорциональная скорости движения частицы, однако, эта сила, абсолютные значения которой малы вследствие незначительных относительных скоростей между частицами и газом, не учитывается. На рис. 1.3.1 приведена схема сил, действующих на частицу в режиме с подбрасыванием. Составим дифференциальное уравпештс полета частицы массой т над плоскостью, совершающей гармонические кагебания по закону Во время полета частицы над плоскостью нормальная реакция и сила трения в уравнениях (1.2.2), (1.2.3) обращается в нуль. Система исходных дифференциальных уравнений, описывающих движение частицы над вибрирующей поверхностью с учетом гидродинамической силы, имеет вид: Частица отрывается от плоскости в момент времени, когда нормальная реакция обращается в нуль. Это время тры ва можно определить ю уравнения (1.2.5), используя коэффициенты взвешивания s и режима работы Z0. S = Лsi w on (1.3.1) (1.3.2) (1.3.3) g U -г-) = Sin й)Т0 (1.3.4) Лo f sin р отсюда |