|
ГЛАВА 1. ИССЛЕДОВАНИЕ ГИДРОДИНАМИКИ СУШИЛКИ С ВИБРО КИПЯЩИМ СЛОЕМ 1Л. Дифференциальные уравнения движения частицы без отрыва ее от вибрирующей поверхности Теория механики движения зернистого материала по вибрирующей поверхности основывается в основном на рассмотрении движения частицы; при этом не учитываются влияние гидродинамических сил среды, формы частиц и влагосодержание частиц, их взаимное влияние и др. Наиболее полно вопросы движения частиц без учета гидродинамических сил освещены в работах [23,118,124,125,129], в которых отмечено, что с математической точки зрения задачи теории вибрационного перемещения сводятся к решению нелинейных дифференциальных уравнений с периодическими по времени коэффициентами типа (1.1 Л) где X обобщенные координаты; V—средние скорости изменения координат; Ф( периодические функции времени. Все многообразные режимы движения частицы по вибрирующей плоскости делятся на два больших класса. Первый класс режимы движения частицы, при которых не происходит отрыва частицы от плоскости; второй — режимы с подбрасыванием, т.е. с отрывом частицы от плоскости в определенные моменты времени. Рассмотрим анализ дифференциальных уравнений и расчет траектории I движения частицы по вибрирующей поверхности, при котором не происходит отрыва частицы от плоскости. Рассмотрим дифференциальные уравнения движения одиночной частиI цы объемом Г , плотностью р м, находящейся на горизонтальной пористой 6 |
35 1.2. Дифференциальные уравнения движения одипочпой частицы без отрыва ее от вибрирующей поверхности Теория механики движения зернистого материала по вибрирующей поверхности основывается в основном па рассмотрении движения одиночной частицы; при этом не учитываются влияние гидродинамических сил среды, формы частиц и влагосодержание частиц, их взаимное влияние и др. Наиболееполно вопросы движения одиночных частиц без учета гидродинамических сил освещены в работах [23.118,124,125,129], в которых отмечено, что с математической точки зрепия задачи теории вибрационного перемещения сводятся к решению нелинейных дифференциальных уравнений с периодическими по временя коэффициентами типа Х г= у,тЩ т (1.2.1) где Х { обобщенные координаты; v, средние скорости изменения координат; Ф. периодические фикции времени. Все многообразные режимы движения частицы по вибрирующей плоскости делятся на два больших класса. Первый класс режимы движения частицы, при которых не происходит отрыва частиц?,г от плоскости; второй режимы с подбрасыванием, т.с. с отрывом частицы от плоскости в определенные моменты времени. Рассмотрим анализ дифференциальных уравнений и расчет траектории движения частицы но вибрирующей поверхности при котором не происходит отрыва частицы от плоскости. Рассмотрим дифференциальные уравнения движения о;щночной частицы объемом Уг. плотностью р м , находящейся на горизонтальной пористой по |