|
52 При рассмотрении критерия разрушения в энергетической постановке предельная величина удельной работы разрушения в области вязкопластической деформации может быть вычислена по аналогичным формулам с заменой буквенных коэффициентов а/ и bj на соответствующие им коэффициенты а\ и Ъ\, например, Л^ = С'ехр . Ч ) х (яд +<3icosa + a2cosp + tf3cosy). (2.17) В частности, при рассмотрении изотропного тела в выражениях (2.16) и (2.17) следует принять а$ = а$ = Ь§=Ь§=\ и fll=a2=a3=^l=^2=^3=fll=a2=:<23=:^l/=^2=^3::::0; для трансверсально-изотропного тела яд ф а'о ■£ 6д Ф Ф1 и fll=tf2=a3=^l=^2=^3=al=a2=fl3=^ = ^2 = ^3 = 0 • 2.5. Локализация деформации Локализация деформации, проявляющаяся в образовании местного утонения, характерна для процессов листовой штамповки. При изготовлении ряда ответственных изделий из листового материала по условиям эксплуатации не допускается локализация деформации. Поэтому степень формоизменения, при которой начинается шейкообразование, в этом случае может считаться предельной. Обеспечение отсутствия шейкообразования в процессах медленного формоизменения при повышенных температурах является важной задачей. Для анализа локализации деформаций нагретого листового анизотропного материала предложен критерий, позволяющий рассчитать предельную деформацию в зависимости от закона нагружения и анизотропии механических характеристик исходного материала. |
68 При рассмотрении критерия разрушения в энергетической постановке предельная величина удельной работы разрушения в области вязкопластической и вязкой деформации может быть вычислена по аналогичным формулам с заменой буквенных коэффициентов <яги на соответствующие им коэффициенты а ■ и Ь[, например, Г ст Л% = С'ехр + х SeO j x(ceq + а{ cos ос + «2 cosP + яз cosy) (2.36) и Апр = & (у о 4b\ cos а + #2 cos 3 + Ь'ъ cos у) • (2-3 7) В частности, при рассмотрении изотропного тела в выражениях (2.34)(2.37) надо положить = «б = b$ = b$ = 1 и а\ ~ а2 ~ а3 ~ h ~ ^2 ~ ^3 ~ а\ ~ а2 = а3 = ~ ^2 = ^3 = 0 5 для трансверсально-изотропного тела aQ Ф ад * Ьд Ф bfo Ф 1 и = а2 — (^2 ~ b\ — b^ — Ь^ = а'у — ^2 = = 1>2 = Ь^ = 0 . 2.2.3. Учет повреждаемости при исследовании горячего деформирования в режиме кратковременной ползучести Анализ напряженного и деформированного состояний при пластической деформации и при вязкой деформации изотропных материалов обычно осуществляется на основании определяющих соотношений (2.1)-(2.7), (2.10), (2.11) без учета накопления повреждаемости. Вопрос о разрушении заготовки в этих случаях, как указывалось выше, рассматривается путем линейного или нелинейного накопления повреждаемости в деформационном или энергетическом критерии разрушения. Однако, как показали экспериментальные исследования [27, 90, 102, 137, 139], повреждаемость имеет место даже при ма 70 зу напряженного и деформированного состояний и требует одновременного расчета как компонент напряжений, скоростей течения и деформаций, эквивалентной деформации или удельной работы деформации, так и повреждаемости в областях вязкопластической и вязкой деформации, однако позволяют получить более реальную картину формоизменения. 2.3. Критерий локализации деформирования анизотропного материала в изотермических условиях Локализация деформации, проявляющаяся в образовании местного утонения, характерна для процессов листовой штамповки. При изготовлении ряда ответственных изделий из листового материала по условиям эксплуатации не допускается локализация деформации. Поэтому степень формоизменения, при которой начинается шейкообразование, в этом случае может считаться предельной. Обеспечение отсутствия шейкообразования в процессах медленного формоизменения при повышенных температурах является важной задачей. Ниже для анализа локализации деформаций листового анизотропного материала предложен критерий, позволяющий предсказать величину предельной деформации в зависимости от закона нагружения и установить влияние анизотропии механических свойств исходного материала на предельные возможности деформирования. Согласно постулату устойчивости, предложенному Друккером для реономных сред, процесс деформирования в изотермических условиях устойчив в малом, если мощность бесконечно малых приращений обобщенных сил Ql на бесконечно малых приращениях соответствующих скоростей обобщенных перемещений неотрицательна [102] ^dQidV^O. (2.42) |