|
v = n x r v a = Z a i( v v i + r> + V )(2w0•v) TmdS, s O '= 1,2,3; /и,* = 1,2,...). С другой стороны, скорость диссипации энергии определяется выражением £ = ( 8 й й ) + т а д , . (1.20) т=3 Сравнивая (1.12) и (1.15), найдем 5М = 0, г— ^ 1/ г • ! О '21) К = х)/z [sk(х) а 11к(/ х) + Sk(х) ртк(t т)\<Н. к=1 Подставляя выражения для обобщенных сил (1.21) в уравнения (1.2) и (1.4), получим уравнения возмущенного движения тела, имеющего полость, заполненную вязкой жидкостью, при больших числах Рейнольдса: 60 |
(1.17) Е = 5Я j (< тр К (т) ank (t т) + m=l k=l 0 +5k(T)Pmk(r-x)]fift, где amt =pJ(^‘.[iScos[(2So.v)('-T:)]+K x vsin[(2S0,v)(Z-T)]])t/S + 8 ' (1.18) + pJ(?xej+V4-j)FX s P,r.k = pj (260 ■ V) v'„ [p sin[(2ffl0, v)(Z t)]! (119) Vk X V cos[(2co0,v\t t)]j dS + +pj (r x + VTj)(2©0 • v) V'mdS, s (y = 1,2,3; = 1,2,...). С другой стороны, скорость диссипации энергии определяется выражением £ = (s*M+IXSm. (1.20) m=l Сравнивая (1.17) и (1.20), найдем Ш = 0, иг л О-21) 6?т = -лРЛЕ(1 Р/2 k.(x) a„k (/ т) + .S'k (т) pmk (Z т)] dx. k=l Подставляя выражения для обобщенных сил (1.21) в уравнения (1.2) и (1.4), получим уравнения возмущенного движения тела, имеющего полость, заполненную вязкой жидкостью, при больших числах Рейнольдса: 153 |