Проверяемый текст
Гурченков, Анатолий Андреевич. Вихревые движения вязкой жидкости в полости вращающегося тела (Диссертация 2001)
[стр. 70]

Здесь Q = Q , / Q 2, А и С моменты инерции системы тело плюс жидкость относительно оси симметрии в поперечной оси.
В силу того, что перекрестные коэффициенты инерционных связей
0cmn,3W)1 слабо влияют на динамику ротора с вязкой жидкостью, их влиянием можно пренебречь, оставив главные члены с т = п.
Введем функцию
фп(х, R), удовлетворяющую двумерной краевой задаче: Первое уравнение должно удовлетворятся в меридиональном сечении G полости в плоскости цилиндрических координат (R , x ), второе на границе dR2 R dR R 2 ” Эх2 (3.2) этого сечения, имеющей нормаль V = (v^,V x); Коэффициенты уравнений выражаются через функцию ф„ следующим образом: (3.3) — >■Rds, а п(t т) = А и + Вп cos 2©0(/ т) + 2 iCn sin 2со0(t т), (3n(t т) = 2(о0Впsin 2G)0(t х) 4г'со0Сиcos2to0(/ х), (3.4) 70
[стр. 177]

В силу того, что перекрестные коэффициенты инерционных связей слабо влияют на динамику ротора с вязкой жидкостью, их влиянием можно пренебречь, оставив главные члены с т = п.
Введем функцию
ф„(х,7?), удовлетворяющую двумерной краевой задаче: э2Ф„, 1 < фЛ----+-------_ 42L + (l_y2)£jL dR2 RdR Xn дх2 О, >+X^k+(l-Xj)^v,=O.
(5.2) Первое уравнение должно удовлетворятся в меридиональном сечении G полости в плоскости цилиндрических координат (Л,х), второе на границе этого сечения, имеющей нормаль v = (vA,vx); ^_2ю^ Коэффициенты уравнений выражаются через функцию h ф„ следующим образом: д, Ж/.„ Г ддф„ < х Зф„ ф„ 2ю0 дх Rds, 2 W„ f 2®П (5.3) дх J + Х»+1 ’рФ„у фУ 4Х„ 5ф„ Ф„ 1Ж J R2 fc-iZdR * J Rds, a„(Z-x) = Л + в„ со§2ю0(/-т) + 2/Си shi2g)0(/-t), (к (/ т) = 2сооВ?! sin 2ю0 (/ т) 4zcooCn cos 2соо (t т), (5.4) 177

[Back]