110 R — » Рисунок 3.22. Зависимости изменения времени разрушения /„от коэффициента анизотропии Rx (Ry) (энергетическая теория): (Г = 450°С; ар = 0,06 МПа!сПр \пр = 0,4 ) кривая 1 Rx 2, кривая2 Rx = 0,2, кривая 3 Ry = 2, кривая 4 Ry = 0,2 Рассмотрим особенности деформирования материала, подчиняющегося кинетической теории ползучести и повреждаемости. Анализ результатов расчетов и графиков (рис. 3.23 и 3.24) показывает, что повышение интенсивности нагружения (увеличение параметров нагружения a D и п„) приводит к более интенсивному увеличению высоты купо♦ _ лообразной заготовки Н и уменьшению толщины оболочки в вершине купола hc во времени деформирования t. Однако предельная высота //* и толщина hc* от этих параметров не зависят. На рис. 3.23 и 3.24 точками отмечены результаты экспериментальных исследований (см. раздел 5.1). |
205 Рисунок 4.13. Зависимости изменения времени разрушения от коэффициента анизотропии Rx [Ry j (энергетическая теория; bjа = 1,5; ар = 0,06 МПа/сПр ; пр = 0,4) Рассмотрим особенности деформирования материала, подчиняющегося кинетической теории ползучести и повреждаемости. Анализ результатов расчетов и графиков (рис. 4.14 4.16) показывает, что повышение интенсивности нагружения (увеличение параметров нагружения ар и пр \ эквивалентной скорости деформации в куполе заготовки приводит к более интенсивному увеличению высоты куполообразной заготовки Н и уменьшению толщины оболочки в вершине купола h во времени деформирования t. Однако предельная высота Я* и толщина h* от этих параметров не зависят. Изменяется лишь функциональная связь давления газа от времени деформирования р = p(t). Как и в предыдущем случае, предельная высота купола Н* возрастает с увеличением геометрических размеров оболочки Ъ/а и уменьшением коэффициента нормальной анизотропии материала R (рис. 4.17). |