|
127 £ ♦ * Эквивалентная скорость деформации Е°0 может быть вычислена по формуле Есьеа J2(Rx +RxRy +Ry ) {RX(RX%CX Ry\ cy )2 -Уз 2(Rx + Ry + 1) + + с „ ' ■ c a + rI(r„iZ ^ сх)2 )У2 * (*v5z лj3RxRlJ 2 (Rx + Ry + \) (4.38) Принимая во внимание, что £уа О и £za Е,ха, найдем \еа ~ Q а^лга> (4.39) где Cie 2 3 (Rx + RxRy + Ry )(Ry +1) 1/2 Ry (Rx + Ry + i) (4.40) Определим повреждаемость в рассматриваемой точке «а» учетом, что в этой точке реализуется плоское напряженное и деформированное состояние dt C\aD\a®ха'■эха Асл пра C\nI-haP Я (Я 2 + д 2) ^пр a h0 а (4.41) Так как сгеа^,еа ~ ха&ха »то — Это уравнение целесообразно интегрировать вместе с уравнением для купола оболочки, поскольку в этом случае будет заранее известны величины давления р и высоты купола Я как функции времени. Радиус кривизны окружности р* и толщина заготовки ha определяются по выражениям (4.1) и (4.10) соответственно. Если же необходимо в точке х =а,у =0 осуществлять деформирование с постоянной скоростью деформации £ ходимо давление р = р{Н ), равное еа £>еа\ = const, то для этого необ |
188 Эквивалентная скорость деформации может быть вычислена по формуле с p(Rx+RxRy +Ry){Rxfax£-Ry£,Cy¥ -j3RxRp(Rx+Ry+l) У V у 7 (4.43) [ R.Ryfcy-R&'f +R2{Ry^z JSRxRlp(Rx+Ry+l) где Принимая во внимание, что ^с уа = 0 и ^c za = ~^хаполучим £>еа = ^la^xa •> (^х + RxRy + Ry \Ry + О Ry [Rx + Ry + О 1/2 (4.44) Определим повреждаемость в рассматриваемой точке " а " учетом, что в этой точке реализуется плоское напряженное и деформированное состояние d® с Аа dt С\д]-\а® хс&ха Ас лпр а Н\Н2 + а1) АС 7 2 ^пр a "ft а (4.45)~ ^la^laP Так как <зеа£,еа — С\а1\а<5ха^ха, то C\aD^a = 1. Целесообразно это уравнение интегрировать вместе с уравнением для купола оболочки, поскольку в этом случае будет заранее известны величины давления р и высоты купола Н как функции времени. Если же необходимо в точке х = а у = 0 осуществлять деформирование с постоянной скоростью деформации ^с еа = ^с еа\ = const, то для этого необходимо давление р = р(Н), равное |