|
146 # #■ Анализ графических зависимостей (рис. 4.24) показывает, что ростом коэффициента нормальной анизотропии R величины /* и hCif возрастают, а величина Н* уменьшается. Рассмотрим особенности деформирования материала, подчиняющегося кинетической теории ползучести и Анализ результатов расчетов и графиков (рис. 4.25 и 4.26) показывает, что увеличение параметров нагружения ар и п„ приводит к интенсивному увеличению высоты куполообразной заготовки Н толщины купола Ис деформирования /. Однако предельная высота Н толщина /гс* от этих параметров не зависят. На рис. 4.23 и 4.24 точками отмечены результаты экспериментальных исследований (см. раздел 5.1). Ф я = 'О 1000 2000 3000 4000 С 6000 t— К = а 1000 2000 3000 4000 t--б 6000 Рисунок 4.25. Зависимости изменения относительной высоты Н (а) и толщины hc (б) от времени деформирования t для титанового сплава ВТ6 (Г = 930°С; tip =0,4 ; а = 15 мм): кривая 1ар = 0,04 МПа/сПр ; кривая 2 ар ■ кривая 3 ар = 0,08 МПа / <Рр П 0,06 МПа/с р ; # |
205 Рисунок 4.13. Зависимости изменения времени разрушения от коэффициента анизотропии Rx [Ry j (энергетическая теория; bjа = 1,5; ар = 0,06 МПа/сПр ; пр = 0,4) Рассмотрим особенности деформирования материала, подчиняющегося кинетической теории ползучести и повреждаемости. Анализ результатов расчетов и графиков (рис. 4.14 4.16) показывает, что повышение интенсивности нагружения (увеличение параметров нагружения ар и пр \ эквивалентной скорости деформации в куполе заготовки приводит к более интенсивному увеличению высоты куполообразной заготовки Н и уменьшению толщины оболочки в вершине купола h во времени деформирования t. Однако предельная высота Я* и толщина h* от этих параметров не зависят. Изменяется лишь функциональная связь давления газа от времени деформирования р = p(t). Как и в предыдущем случае, предельная высота купола Н* возрастает с увеличением геометрических размеров оболочки Ъ/а и уменьшением коэффициента нормальной анизотропии материала R (рис. 4.17). |