|
50 и откуда получим следующее выражение для определения толщины купола в # * рассматриваемой точке 2 Я 2 hc = h0—Г — 7 е 21)2 • (ЗЛ5) Н + а 3.1.2. Напряженное и деформированное состояние заготовки Вырезая из листовой заготовки элемент меридиональными и окружными сечениями и принимая, что напряжения равномерно распределенными* по толщине, запишем уравнение равновесия безмоментной оболочки, нагруженной равномерным давлением р так Zl +?jl =E Ру Р* ^ (3.16) Определим отношение скоростей деформаций и Е,уС в точке купола ячейки «с» из ассоциированного закона течения (2.9) так %%с ^ R y R x ( G x a y ) + Ry Gx Е,ус ~ ®х) Ф Решая совместно систему уравнений (3.16) и (3.17), найдем (3.17) СУу РРу 1 ^ ^ t ^,хс^хО+ Ry ) + ^>ycRx Ry Ру С г» /1 . г» \ . кС ^>ус^у(1 ^х) ■*"^ЭХС^Х^У (3.18') ^cxcRx (\ + Ry ) + ^ycRxRy ~y $cycRy (l + Rx ) + licxcRxRy Qv ==а или ^ y = ^ p l \ \ +X— \ ъх =ХЪу\ (З-18) ^ V Рд: J где i |
182 После интегрирования будем иметь iiA=in hn Н* Н2+а2 2b2’ (4-14) откуда получим следующее выражение для определения высоты купола в рассматриваемой точке hc=hQ 2Ъ‘ Н2 + а2 (4-15) 4.1.2. Напряженное и деформированное состояние заготовки Вырезая из мембраны элемент меридиональными и окружными сечениями и принимая, что напряжения равномерно распределенными по толщине, запишем уравнение равновесия безмоментной оболочки, нагруженной равномерным давлением р так +£* =Р. Ру Рх h’ а = У 2h ■ Решая эти уравнения совместно, найдем (4.16) a = ££* х h 1Рх 2рУ' а = & у 2h (4-17) ^Х ~ fay ’ИЛИ (4.18) |