|
56 cr Ястха уа F + H Ry®xa 1+ RУ то выражение (3.40) можно переписать в следующем виде ®еа D\ а&ха’ где D la Ry(Rх + Ry + 0 2 (1+ R y )(RX + Rx R y + R y (3.41) (3.42) а величина напряжения вычисляется из уравнения равновесия (3.16) при РУ оо следующим образом с т ха Р Ру . h ’ Эквивалентная скорость деформации может быть вычислена по формуле £с4>еа J2(R X + RxRy + Ry ) {RX( R £ CX Ry l c/ 2) И" Д А A •JbRxR lj 2 (Rx + Ry + 1) с г» kCn2 . г.2/п 4lC tC\2\l/2 + R £ z T + R i ( R y l z ■j3RxR f 2(Д * + + 1 ) (3.43) Принимая во внимание, что £суа = 0 и Z£a = , получим tea = С1а$сха, где (2 3 (Rx + RxRy + Ry)(Ry +1) 1/2 Ry (Rx + Ry + i) (3.44) Определим повреждаемость в рассматриваемой точке "а " учетом, что в этой точке реализуется плоское напряженное и деформированное состояние d°>CAa dt С\дР\д&ха^ А сл пра с ха ^la^laP Я (Я 2 + а 2) ^ пр а ^0 а (3.45) |
188 Эквивалентная скорость деформации может быть вычислена по формуле с p(Rx+RxRy +Ry){Rxfax£-Ry£,Cy¥ -j3RxRp(Rx+Ry+l) У V у 7 (4.43) [ R.Ryfcy-R&'f +R2{Ry^z JSRxRlp(Rx+Ry+l) где Принимая во внимание, что ^с уа = 0 и ^c za = ~^хаполучим £>еа = ^la^xa •> (^х + RxRy + Ry \Ry + О Ry [Rx + Ry + О 1/2 (4.44) Определим повреждаемость в рассматриваемой точке " а " учетом, что в этой точке реализуется плоское напряженное и деформированное состояние d® с Аа dt С\д]-\а® хс&ха Ас лпр а Н\Н2 + а1) АС 7 2 ^пр a "ft а (4.45)~ ^la^laP Так как <зеа£,еа — С\а1\а<5ха^ха, то C\aD^a = 1. Целесообразно это уравнение интегрировать вместе с уравнением для купола оболочки, поскольку в этом случае будет заранее известны величины давления р и высоты купола Н как функции времени. Если же необходимо в точке х = а у = 0 осуществлять деформирование с постоянной скоростью деформации ^с еа = ^с еа\ = const, то для этого необходимо давление р = р(Н), равное |