|
Можно показать, что величина коэффициента пропорциональности X может быть найдена по выражению: X = 3/eye,e Д2(ЛХ + RxRy + ДДбсД (2.8) Зависимости скоростей деформаций от напряжений (2.2) с учетом (2.5), (2.6) и (2.8) принимают вид: (2.9) Считаем, что если величина эквивалентного напряжения <зе меньше некоторой величины <зе$, например, соответствующей эквивалентной остаточной степени деформации 8в() = 0,2% при эквивалентной скорости деформации = 0,02 1/с, то процесс деформирования будет протекать в условиях вязкого течения материала и уравнения состояния с учетом повреждаемости, описывающие поведение материала, подчиняющегося энергетической теории ползучести и повреждаемости, могут быть записаны в виде [82] а применительно к группе материалов, подчиняющихся кинетическим уравнениям ползучести и повреждаемости, так |
69 лых деформациях, и, безусловно, она оказывает влияние на напряженное и деформированное состояния. В связи с этим целесообразно в уравнения состояния при вязком (2.10) и вязкопластическом (2.11) течениях материала ввести повреждаемость. Таким образом, в случае вязкого течения материала (ое < <зео) уравнение состояния для группы материалов, подчиняющихся энергетической теории ползучести и повреждаемости, может быть записано в виде а применительно к группе материалов, подчиняющихся кинетическим уравнениям ползучести и повреждаемости, так \п су СУ 1 &>е =к cz \П (2-39) 1-ю'у т где т константа материала; к = В/гсепр ■ При вязкопластическом (ползуче пластическое) течении материала (<зе > сео), уравнение состояния имеет вид 4г. ср (2.40)°е & е ~ ае0 ?срье <8еОу если поведение материала описывается энергетической теорией нелинейного вязкопластического течения и разрушения, и (I-®?)r; (2.4D ^епр если поведение материала описывается кинетической теорией нелинейного вязкопластического течения и разрушения. Здесь г константа материала. Введение повреждаемости в определяющие соотношения ползучепластического течения значительно усложняют постановку задачи по анали |