|
42 (2.11)т При вязкопластическом (ползуче-пластическом) течении материала (се > oeQ ) уравнения состояния имеют вид (2-12) если поведение материала описывается энергетической теорией нелинейного вязкопластического течения и разрушения, и если поведение материала описывается кинетической теорией нелинейного вязкопластического течения и разрушения. Здесь В, п, т, к, d, г константы материала, зависящие от температуры испытаний; е^7 и ъс евеличины эквивалентной деформации при вязкопластическом и вязком течении материала; А„р, £с епр и zcp np удельная работа разрушения и предельная эквивалентная деформация при вязком и вязкопластическом течениях материала; аср, со^, и ($с£, aic A повреждаемость материала при вязкопластической и вязкой деформации по деформационной и энергетической моделям разрушения соответственно. Величину аео> разделяющую вязкое и вязкопластическое течения, будем назначать в зависимости от механических свойств материала при заданной температуре деформирования, чувствительности материала к деформационному упрочнению при соответствующей скорости деформации ^eQ. Экспериментальные исследования анизотропных свойств материалов в различных термомеханических условиях [87, 122] показали, что, как правило, эти свойства различны при вязком деформировании (деформация ползуче |
59 (гсрУье а ГйН при гср > zcp, > £ср^ нужно считать, что ое = С^С2(Уео = const. Для использования этих выражений необходимо иметь информацию о параметрах уравнений состояний при кратковременной ползучести (2.10) и (2.11), характеристиках анизотропии механических свойств материала в условиях кратковременной ползучести. Экспериментальные исследования анизотропных свойств материалов в различных термомеханических условиях показали, что, как правило, эти свойства различны при вязком деформировании (деформация ползучести) и вязкопластическом (ползуче-пластическое деформирование). Поэтому в дальнейшем характеристики вязкого течения будем обозначать с индексом 69 лых деформациях, и, безусловно, она оказывает влияние на напряженное и деформированное состояния. В связи с этим целесообразно в уравнения состояния при вязком (2.10) и вязкопластическом (2.11) течениях материала ввести повреждаемость. Таким образом, в случае вязкого течения материала (ое < <зео) уравнение состояния для группы материалов, подчиняющихся энергетической теории ползучести и повреждаемости, может быть записано в виде а применительно к группе материалов, подчиняющихся кинетическим уравнениям ползучести и повреждаемости, так \п су СУ 1 &>е =к cz \П (2-39) 1-ю'у т где т константа материала; к = В/гсепр ■ При вязкопластическом (ползуче пластическое) течении материала (<зе > сео), уравнение состояния имеет вид 4г. ср (2.40)°е & е ~ ае0 ?срье <8еОу если поведение материала описывается энергетической теорией нелинейного вязкопластического течения и разрушения, и (I-®?)r; (2.4D ^епр если поведение материала описывается кинетической теорией нелинейного вязкопластического течения и разрушения. Здесь г константа материала. Введение повреждаемости в определяющие соотношения ползучепластического течения значительно усложняют постановку задачи по анали 98 2.5. Основные результаты и выводы 1. Предложено теоретический анализ процессов медленного горячего деформирования анизотропных материалов выполнять в рамках теории кратковременной ползучести без учета упругих составляющих деформации. Величину эквивалентного напряжения, разделяющую вязкое и вязкопластическое течения, назначают в зависимости от механических свойств материала при заданной температуре деформирования, чувствительности материала к деформационному упрочнению при соответствующей эквивалентной скорости деформации. 2. Вводится потенциал скоростей деформации анизотропного тела при кратковременной ползучести, который в случае перехода материала из вязкого (ползучего) состояния в вязкопластическое (ползуче-пластическое) совпадает с условием текучести Мизеса-Хилла. Сформулированы в рамках теории течения уравнения связи между скоростями деформации и напряжениями, уравнения состояния при вязком и вязкопластическом течении анизотропного материала в случае сложного напряженного и деформированного состояния, которые учитывают анизотропию механических свойств и повреждаемость материала в рассматриваемых режимах деформирования. 3. Предельные возможности формоизменения заготовок часто ограничиваются уровнем накопленных микроповреждений. Разработаны феноменологические критерии разрушения (энергетический и деформационный) анизотропного листового материала при кратковременной ползучести, связанные с накоплением микроповреждений. Принимается, что при вязкопластическом формоизменении эквивалентная деформация в момент разрушения и удельная работа разрушения существенно зависят от показателя напряженного состояния и относительной величины эквивалентной скорости деформации, а при вязком течении материала эти величины |