|
84 ^C = ddt Ь' где Н = dH / dr, h = dh! dt. &=■ 2HH ъхс ~ ' 9 9 > H2 + a (4-3) Так как мембрана закреплена по внешнему контуру, то в точках х = а у = 0 и х = О у-b имеем ^а = 0; о^ = й^ = ^,. 3jo=_^ (4Л) F + H l + R„ £,хЬ=°> °хЪ = Н(ууЬ _ RxGyb . ^yb=-^ (4-5) H+G \ + Rx где H,G,F и Rx, Ry параметры и коэффициенты анизотропии соответственно. Примем для простоты анализа, что в каждый момент деформации в сечении оболочки xoz скорость деформации от купола к стороне х = а вдоль оси х изменяется по линейному закону от максимальной величины в вершине купола до нуля в точке х = а, а величина скорости деформации £х постоянна по величине. Кроме того, предполагаем, что в сечении yoz скорость деформации убывает по линейному закону от своей максимальной величины в вершине купола оболочки до нуля в точке у = Ь, а величина остается постоянной. В этом случае в плоскости сечения xoz в точке х а имеем £с =^ха 2НН Н2+а2 ' (4.6) tc =-^>zc , ’ h Jya ' Так как в окрестности точки х = а реализуется плоское деформированное состояние, то |
180 HdH = HH b2dt = b2 ; 2HH (4.3) где H = dH / dt', h = dh! dt. Так как мембрана закреплена по внешнему контуру, то в точках х = а у 0 и х = 0 у = Ь имеем и £,yb=-&b, (4-5) где H,G,F и Rx,Ry параметры и коэффициенты анизотропии соответственно. Примем для простоты анализа, что в каждый момент деформации в сечении оболочки xoz скорость деформации от купола к стороне х = а вдоль оси х изменяется по линейному закону от максимальной величины в вершине купола до нуля в точке х = а, а величина скорости деформации постоянна по величине. Кроме того, предполагаем, что в сечении yoz скорость деформации убывает по линейному закону от своей максимальной величины в вершине купола оболочки до нуля в точке у = Ъ, а величина остается постоянной. В этом случае в плоскости сечения xoz в точке х = а имеем 2НН -----У<4-6) Н1 + а Так как в окрестности точки х = а реализуется плоское деформированное состояние, то |