|
2 ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ АСПЕКТЫ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ВОЛНОВЫХ ПОЛЕЙ В ПРОНИЦАЕМЫХ НЕФТЕНАСЫЩЕННЫХ ПЛАСТАХ 33 2.1 Волновые эффекты в насыщенных пористых средах В пористых средах, в отличие от жидкостей, газов, и твердых тел, необходимо рассматривать следующие процессы распространения упругих волн: 1) процессы, происходящие на длине волны между фазами сжатия и растяжения (например, затухание по закону Кирхгоффа — Стокса) и 2) процессы, происходящие между твердой и жидкой компонентами (теплообмен и др.). Если в среде происходят процессы с конечным временем установления (релаксации) XI, то соответствующие им параметры установления связаны с Т1 выражением: до/ 1 + СО гТI (2.1) где Вш; — статическое значение параметра; сочастота установления. При одновременном действии нескольких релаксационных процессов необходимо брать сумму . Если распространяются упругие волны, для описания необратимых процессов вводится функция последействия, связанная со временем установления статического свойства среды. В этом случае не учитываются конкретные механизмы затухания и дисперсии волн. Теоретические исследования посвященные механизму и параметрам распространения упругих волн велись в двух направлениях. Одна группа исследователей (М.А. Био, Я.И. Френкель, П.П. Золотарев, В.Н. Николаевский) исследовала динамику акустических волн двухи трехкомпонентных сред с позиций термодинамики необратимых процессов и механики сплошных сред [49, 70]. Другая группа исследователей, рассматривая различные модели насыщенных пористых сред, занималась изучением влияния характера упаковки зерен и типа насыщающего |
34 ГЛАВА 2 АКУСТИЧЕСКИЕ ПОЛЯ В НЕФТЕГАЗОНОСНЫХ ПЛАСТАХ 2.1. Механизм распространения акустических волн в насыщенных пористых средах В пористых средах, в отличие от жидкостей и газов, и от твердых тел, необходимо рассматривать следующие процессы распространения упругих волн: 1) процессы, происходящие на длине волны между фазами сжатия и растяжения (например, затухание по закону Кирхгоффа — Стокса) и 2) процессы, происходящие между твердой и жидкой компонентами (теплообмен и др.). Если в среде происходят процессы с конечным временем установления (релаксации) й, то соответствующие им параметры установления связаны с Т1 выражением: В. о В. (2.1) 1 +6) {Г; где В0-; — статическое значение параметра; елчастота установления. При одновременном действии нескольких релаксационных процессов необходимо брать сумму . Если распространяются упругие волны, для описания необратимых процессов вводится функция последействия, связанная со временем установления статического свойства среды. В этом случае не учитываются конкретные механизмы затухания и дисперсии волн. Теоретические исследования посвященных механизму и параметрам распространения упругих волн велись в двух направлениях. Одна группа исследователей (М. А. Био, Я. И. Френкель, П. Г1. Золотарев, В. Н. Николаевский) исследовала динамику акустических волн двухи трехкомпонентных сред с позиций термодинамики необратимых процессов и механики сплошных сред [31, 56]. Другая группа исследователей, рассматривая различные модели насыщенных пористых сред, занималась изучением влияния характера |