Проверяемый текст
Маликова Эльмира Фидависовна. Совершенствование гидроакустической технологии обработки призабойной зоны пласта для повышения продуктивности скважин (Диссертация 2009)
[стр. 34]

флюида на скорость и коэффициент поглощения упругих волн [7, 58].
(В первом случае характер исследований теоретический, а во втором — инженерный, полуэмпирический).
Одной из первых фундаментальных работ по распространению упругих волн в пористых средах является работа Я.
И.
Френкеля, появившаяся в связи с открытием сейсмоэлектрического эффекта во влажной почве или Е-эффекта.
Показано, что движение жидкости в порах под действием градиента давления в случае распространения в грунте сейсмических волн с помощью закона Дарси описывается недостаточно точно.
При этом в связи с возникновением неустановившегося режима течения в общем случае закон Дарси можно заменить уравнением:
Рг^ = -пУр2+Г2-^2, (2.2) где у2 — скорость жидкости; р2=ЦРг — средняя плотность жидкости; ц — коэффициент пористости; ц — вязкость; Р2 — внешняя сила, действующая на жидкость; к — коэффициент проницаемости.
С учетом уравнения неразрывности для жидкой фазы и коэффициентов сжимаемости пористой среды можно получить уравнение распространения акустических волн в таких средах.
Из решения уравнения для области низких частот следует, что при этих частотах не происходит относительного перемещения жидкости и скелета породы, т.
е.
возникает синфазное движение твердой и жидкой фаз.
Такое движение возможно для частот, находящихся ниже определенной, так называемой характеристической частоты
Гс.
Значение связано с вязкостью флюида и размером пор следующим образом 34 ЯУ Ай1 ’ (2.3) где Vкинематическая вязкость жидкости; бдиаметр поры.
По мере возрастания частоты увеличивается толщина пограничного слоя, микроскорости частиц в котором не совпадают по фазе со
[стр. 35]

35 упаковки зерен и типа насыщающего флюида на скорость и коэффициент поглощения упругих волн [111, 41].
(В первом случае характер исследований теоретический, а во втором — инженерный полуэмпирический).
Одной из первых фундаментальных работ по распространению упругих волн в пористых средах является работа Я.
И.
Френкеля, появившаяся в связи с открытием сейсмоэлектрического эффекта во влажной почве или Е-эффекта.
Показано, что движение жидкости в порах под действием градиента давления в случае распространения в грунте сейсмических волн с помощью закона Дарси описывается недостаточно точно.
При этом в связи с возникновением неустановившегося режима течения в общем случае закон Дарси можно заменить уравнением:
Р2~~ = ~П^Рг + Т2 " ~у2 * (2.2) 01 к где у2 — скорость жидкости; р2=гр21 — средняя плотность жидкости; т — коэффициент пористости; р вязкость; Р2 — внешняя сила, действующая на жидкость; к — коэффициент проницаемости.
С учетом уравнения неразрывности для жидкой фазы и коэффициентов сжимаемости пористой среды можно получить уравнение распространения акустических волн в таких средах.
Из решения уравнения для области низких частот следует, что при этих частотах не происходит относительного перемещения жидкости и скелета породы, т.
е.
возникает синфазное движение твердой и жидкой фаз.
Такое движение возможно для частот находящихся ниже определенной, так называемой характеристической частоты
&.
Значение Гс связано с вязкостью флюида и размером пор следующим образом ( 2 -3 ) где Vкинематическая вязкость жидкости; бдиаметр поры.


[стр.,36]

36 По мере возрастания частоты увеличивается толщина пограничного слоя, микроскорости частиц в котором не совпадают по фазе со скоростью движения флюида.
С увеличением частоты этот слой становится более тонким, движение же основной массы жидкости становится ламинарным.
Сила трения жидкости о твердый скелет не совпадает по фазе со скоростью течения, в результате функция зависимости этой силы от частоты становится комплексной.
Поэтому для высоких частот можно ввести комплексную поправку-функцию, отражающую отклонение скорости течения флюида от закона Пуазейля.
Эта поправочная функция Р(к) зависит от частоты и стремится к 1 при стремлении со к 0.
При анализе зависимости Р(к) от со при частотах, стремящихся к оо, делается вывод, что величины силы трения возрастает как где ^-толщина вязкого динамического слоя, а ее направление отстает по фазе на 450 от направления скорости.
При этом сила трения будет больше, чем при ламинарном течении, а величина вязкости пропорционально ^.
Для описания такого явления коэффициент вязкости р заменяется комплексной величиной рр(к), а коэффициент трения Ь на ЬР(к).
С помощью поправочной функции Р(к) учитывается зависимость силы трения от частоты поля и формы пор при движении флюида относительно скелета.
В общем случае Р(к) = ?[$*{///С У 2 \, где б*структурный фактор, учитывающий форму пор (1<4<1,5).
Так, например, для крупных трубчатых пор б* = у[&4 .
Уравнения Био [107], описывающие распространение акустических волн в пористой среде, имеют вид: для твердой фазы 5 2 а + %гси1[{А + АГ)/ + д е] = — (ри й + рг/д) + Ь — (й-со) (2.4) > где и, со —смещения твердой и жидкой фаз € = сНу<у, /=сНуй:

[Back]