Проверяемый текст
Маликова Эльмира Фидависовна. Совершенствование гидроакустической технологии обработки призабойной зоны пласта для повышения продуктивности скважин (Диссертация 2009)
[стр. 47]

47 имеем малый порядок в.
В третьем случае «жесткий поршень» для волн двух типов с
3/2 точностью до членов порядка в имеем И, = еТЛехр(-Ъс;) \р\ =-Т(1-е^—)ехр(-Ьа1) г + г/ [а]в = у[еТ» Ыв = ЩРг 11+г ехр(-Ьв1) ЩРг П+г где 1-АД Т*=а(0,1)-р(0,1) 11 =(1-7о)(А~Рг)1рг Здесь * граничное значение величины.
При всех способах приложения нагрузка давление в жидкости в волне первого рода возрастает на величину порядка единицы, а напряжение в скелете на величину порядка
в.
Поэтому волну первого рода и называют «волной давления».
В такой волне затухание вызывается различием вязко инерционных свойств фаз, а в волне второго рода переупаковкой частиц.
Согласно работе
[77] ширина фронта размытия слабой ударной / I Щ волны определяется при 1; »т, 8 = -------.
V АЛ о Так, для водонасыщенного песка (у0~1,9 км/с, т=10’ с) имеем 8~7,3 м при х=100м, 8=22,2 м при х=1000 и 8—73 м при х=104.
Для оценки скоростей распространения волн в однородной, обладающей некоторыми эффективными упругими параметрами среде описывает теория Герца об упругом взаимодействии контактирующих сфер
[7].
Скорость продольной волны в такой среде
[стр. 48]

48 порядок величины единицу, в то же время скачок давления в волне второго рода есть малая порядка е.
Для скачка напряжений обеих волн имеем малый порядок е.
В третьем случае «жесткий поршень» для волн двух типов с
точностью до членов порядка е3/2 имеем к1 =сТ.Исхр(-Ьа1) где Ы,=-П 1~е / )ехр (-Ьа 1) [(т]в = 4еТ.
\р\в = ^т-^~т—-ехр (-Ьв 1) Ъ Р7 п + г ехр(-ъв1) Т1(Р2 П+г 1 -А* 1-(1 Р* “1 Т.
=ср(0,/)-/?(0,0 г} = (\-г]0 )(р] -р2 )/р2 Здесь * граничное значение величины.
При всех способах приложения нагрузка давление в жидкости в волне первого рода возрастает на величину порядка единицы, а напряжение в скелете на величину порядка
е.
Поэтому волну первого рода и называют «волной давления».
В такой волне затухание вызывается различием вязко инерционных свойств фаз, а в волне второго рода переупаковкой частиц.
Согласно работе
[65] ширина фронта размытия слабой ударной волны определяется при I »т, 6 = АЛ’о Так, для водонасыщенного песка (у0~1,9 км/с, т=10°с) имеем б~7,3 м при х=100м, 5=22,2 м при х=1 ООО и 6-73 м при х=104.
Для оценки скоростей распространения волн в однородной, обладающей некоторыми эффективными упругими параметрами среде описывает теория Герца об упругом взаимодействии контактирующих сфер
[1 1 1].
Скорость продольной волны в такой среде

[Back]