Проверяемый текст
Маликова Эльмира Фидависовна. Совершенствование гидроакустической технологии обработки призабойной зоны пласта для повышения продуктивности скважин (Диссертация 2009)
[стр. 48]

48 V = •> где х ~ средний суммарный модуль упругости агрегата.
ХЛг
Щ2+^-Л)Хх +(Ш,1 Е2Р) 0.015\(1-ст2)Первый член этого уравнения характеризует модуль объемной упругости среды; второй — модуль контактной упругости.
Если моделировать пористое тело гексагонально упакованными одинаковыми сферами, то давление будет действовать на твердую часть, при этом жидкость имеет возможность свободно двигаться («открытая система»).
В таком случае значение скорости звука в зернистой среде.

1 \2лЕ2 (р,12л/2 V О-^2)2 (2.19) В общем случае с учетом различных способов действия давления на пористую среду Г ассманом получено три вида упругих волн, распространяющихся со скоростями VI у2, у3.
При этом скорость продольных волн первого рода в среде, заполненной жидкостью,
-(^*2+16/) Ри* -1/2 (2.20) где р = (1фрт + крфл, ОС* А 77 ! 3(1-2<т) \а-ч)-т~;а)11\ УС жид ^ 1 Е \ Ь =124(1-2о-)/ 1 = 2лЕ2 (ртв рфд )§г -1/3 2 \ 2 (1 а )Е ' ' 24л/2 Возможности применения формул (2.19), (2.20) при расчете скоростей волн в реальных коллекторах нефти и газа ограничена вследствие того, что при выводе этих уравнений предполагалась строго сферическая форма зерен.
Интересное уравнение получено Н.
Брандтом для случайно
[стр. 49]

49 УР ’ где х средний суммарный модуль упругости агрег ата.
Х
у Х 2 х , 0.455 ■+(:------31 Е*Р )• П Х 2 + ^ ~ П ) Х х 0.015 \1(1 а 2 ) 2 Первый член этого уравнения характеризует модуль объемной упругости среды; второй — модуль контактной упругости.
Если моделировать пористое тело гексагонально упакованными одинаковыми сферами, то давление будет действовать на твердую часть, при этом жидкость имеет возможность свободно двигаться («открытая система»).
В таком случае значение скорости звука в зернистой среде.

V = 1 12пЕ\р, ~рг )& 12л/2 V (2.19) (1-<т2)2 В общем случае с учетом различных способов действия давления на пористую среду Гассманом получено три вида упругих волн, распространяющихся со скоростями \\ у2, у3.
При этом скорость продольных волн первого рода в среде, заполненной жидкостью.

1(— Ь2+16/) р О , -11/2 (2.20) где р = ( \ п ) Р т +крф„ сс.
й, Г} , 3(1 -2<т) м 12(1-2ст)/1 Хжш) Е \У Ч) Е ~\ 24(1-2(7)/ Е 1 24л/2 0-сг2)7 1/3 Возможности применения формул (2.19), (2.20) при расчете скоростей волн в реальных коллекторах нефти и газа ограничена вследствие того, что при выводе этих уравнений предполагалась строго сферическая форма зерен.
Интересное уравнение получено Н.
Брандтом для случайно

[Back]