|
объемному модулю твердого тела, а во втором объемному модулю 52 флюида. Поэтому коэффициент А (к) должен иметь вид разрывной функции (типа разностороннего одиночного импульса). С его помощью может быть осуществлена интерполяция между пористостями: к=0,476 (кубическая упаковка), А (к) =5,78 и к = 0,259 (гексагональная упаковка), А(к) =8,65. Например, А (к) может быть представлен функцией вида [66] 2,355 + 13,22/7’ Известно, что в сплошном твердом теле, а также в жидкостях и газах, диссипация энергии упругих волн (с позиции механики сплошных сред) обусловливается в основном двумя видами потерь — вязкими и тепловыми. Реальные твердые тела обладают неидеальной упругостью и неидеальной инерционностью. В связи с этим энергия упругой волны тратится на необратимые процессы, связанные с проявлением объемной и сдвиговой вязкостью среды, а также с неравновесным теплообменом, происходящим на расстоянии длины звуковой волны между фазой сжатия и фазой растяжения. Л. Д. Ландау и Е. М. Лившиц приводят формулу классического затухания волн в твердых изотропных средах по закону Кирхгоффа — Стокса, учитывающую названные выше механизмы поглощения а I кс 4/3 А + В +2/ С -Ср '-'У с ср'-'У где А, В — объемная и сдвиговая вязкости (соответственно). В связи с тем, что величины объемных и сдвиговых вязкостей с большим трудом поддаются экспериментальным оценкам, при расчетах коэффициента поглощения в твердых телах можно пользоваться приближенными (полуэмпирическими) формулами типа: |
53 флюида. Поэтому коэффициент А (к) должен иметь вид разрывной функции (типа разностороннего одиночного импульса). С его помощью может быть осуществлена интерполяция между пористостями: к=0,476 (кубическая упаковка), А (к) =5,78 и к = 0,259 (гексагональная упаковка), А(к) =8,65. Например, А (к) может быть представлен функцией вида [50] А(к) =-------------52-. 2,355 + 13,227/ Известно, что в сплошном твердом теле, а также в жидкостях и газах, диссипация энергии упругих волн (с позиции механики сплошных сред) обусловливается в основном двумя видами потерь — вязкими и тепловыми. Реальные твердые тела обладают неидеальной упругостью и неидеальной инерционностью. В связи с этим энергия упругой волны тратится на необратимые процессы, связанные с проявлением объемной и сдвиговой вязкостью среды, а также с неравновесным теплообменом, происходящим на расстоянии длины звуковой волны между фазой сжатия и фазой растяжения. Л. Д. Ландау и Е. М. Лившиц приводят формулу классического затухания волн в твердых изотропных средах по закону Кирхгоффа — Стокса, учитывающую названные выше механизмы поглощения = со' Р»' 4/3 А + В + х ср -су где А, В — объемная и сдвиговая вязкости (соответственно). В связи с тем, что величины объемных и сдвиговых вязкостей с большим трудом поддаются экспериментальным оценкам, при расчетах коэффициента поглощения в твердых телах можно пользоваться приближенными (полуэмпирическими) формулами типа [57]. V р В гетерогенной среде (в частности, в насыщенных песчаных |