Проверяемый текст
Маликова Эльмира Фидависовна. Совершенствование гидроакустической технологии обработки призабойной зоны пласта для повышения продуктивности скважин (Диссертация 2009)
[стр. 59]

обсадное кольцо существенно искажает форму излучаемого в околоскважинную среду импульса и уменьшает его амплитуду.
Видно, что с уменьшением частоты излучения влияние обсадного кольца на амплитуду и форму излучаемого в околоскважинную среду импульса уменьшается, и с уменьшением частоты излучения менее, чем на
А.р/Кс =8, амплитуда упругих колебаний для непоглощающей среды не увеличивается.
Амплитуда упругой волны, возбужденная в околоскважинной среде, при синусоидальном режиме почти в два раза превышает амплитуду волны при импульсном режиме.
Это обстоятельство является весьма существенным при рассмотрении особенностей физических процессов, происходящих в горной породе при воздействии на нее упругого поля.
Анализ теоретических кривых показывает, что оптимальный диапазон частот для воздействия на прискважинную часть пласта лежит в пределах
1—20 кГц.

2.3 Влияние волнового поля на термодинамические процессы в призабойной зоне пласта Влияние волнового поля на теплообмен между твердым телом и жидкостью или газом описаны в ряде экспериментальных и теоретических работ [94].
Эксперименты проводились при различных частотах и амплитудах колебаний для свободной и вынужденной конвекции газов и жидкостей.
Полученные результаты указывают на интенсификацию теплообмена в газах и жидкостях при акустическом воздействии.
При этом прирост значения коэффициента теплоотдачи, полученный в звуковом поле существенно отличается: от 1,05 до 20 раз и более
[53].
Такие расхождения связаны с разными условиями экспериментов и с различными подходами к физической модели процесса, используемой при обработке результатов.
Одним из основных теплофизических параметров среды является
59
[стр. 10]

10 на поперечная.
Насыщенная пористая среда при распространении в ней звука находится в термодинамически неравновесном состоянии при большом значении потенциала внутренней энергии.
Поэтому значительная часть акустической энергии затрачивается на восстановление первоначального равновесного состояния.
Анализ теоретических кривых показывает, что оптимальный диапазон частот для воздействия на прискважинную часть пласта лежит в пределах
I—20 кГц.
Проведенные исследования показали, что совместное тепловое и акустическое воздействия на занарафинированную и заглинизированную пористые среды приводят к восстановлению ее проницаемости на 40—50%.
Таким образом, акустическое воздействие на призабойную зону пласта может служить средством восстановления проницаемости пласта, а, следовательно, и повышения продуктивности скважин.
В третьей главе описан принцип работы гидроакустического генератора.
Используемый гидроакустический генератор (патент РФ №2296612) обладает свойством параметрического взаимодействия и усиления генерируемых волн, выходная волна обладает высокой направленностью и интенсивностью излучения.
Кроме того, устройство обладает простотой и работоспособностью конструкции, надежностью в работе (отсутствуют подвижные детали и механические трения), технологичностью изготовляемых деталей.
Рассмотрены особенности и рекомендации по выбору основных размеров вихревой камеры.
Освещены результаты лабораторных экспериментов направленных на изучение амплитудночастотных характеристик гидроакустического генератора.
Целью исследований являлось опрелеление пульсационных характеристик гидроакустического генератора, режимы работы (расход, перепад давления), при котором реализуется наибольшая интенсивность излучаемых акустических волн.
При испытаниях измерялись пульсации давления и напорной магистрали на входе в гидроакустический генератор и на боковой поверхности, в средней и нижней частях трубной камеры гидроакустического генератора.
Качественную и количественную оценку модели смешения водонефтяной

[стр.,60]

60 околоскважинную среду импульса и уменьшает его амплитуду.
Видно, что с уменьшением частоты излучения влияние обсадного кольца на амплитуду и форму излучаемого в околоскважинную среду импульса уменьшается, и с уменьшением частоты излучения менее, чем на
Хр/Кс =8, амплитуда упругих колебаний для непоглощающей среды не увеличивается.
Амплитуда упругой волны, возбужденная в околоскважинной среде, при синусоидальном режиме почти в два раза превышает амплитуду волны при импульсном режиме.
Это обстоятельство является весьма существенным при рассмотрении особенностей физических процессов, происходящих в горной породе при воздействии на нее упругого поля.
Анализ теоретических кривых показывает, что оптимальный диапазон частот для воздействия на прискважинную часть пласта лежит в пределах
I—20 кГц.
2.3.
Влияние акустического поля на термодинамические процессы в пористой среде Влияние акустического воздействия на теплообмен между твердым телом и жидкостью или газом описаны в ряде экспериментальных и теоретических работ [90].
Эксперименты проводились при различных частотах и амплитудах колебаний для свободной и вынужденной конвекции газов и жидкостей.
Полученные результаты указывают на интенсификацию теплообмена в газах и жидкостях при акустическом воздействии.
При этом прирост значения коэффициента теплоотдачи, полученный в звуковом поле существенно отличается: от 1,05 до 20 раз и более
[36].
Такие расхождения связаны с разными условиями экспериментов и с различными подходами к физической модели процесса, используемой при обработке результатов.
Одним из основных теплофизических параметров среды является
коэффициент теплоотдачи, который в общем случае представляет

[стр.,82]

82 Выводы к второй главе 1.
В коллекторах нефти и газа в общем случае могут одновременно распространяться волны трех типов: две продольные (первого и второго родов) и одна поперечная.
Волна первого рода — волна давления, распространяющаяся по скелету и флюиду — порозаполнителю.
Механизм распространения этой волны зависит не только от физических свойств твердой и жидкой фаз, но и от степени гидродинамического и термодинамического взаимодействия между ними.
Насыщенная пористая среда при распространении в ней звука находится в термодинамически неравновесном состоянии при большом значении потенциала внутренней энергии.
Поэтому значительная часть акустической энергии затрачивается на восстановление первоначального равновесного состояния.
3.
Анализ теоретических кривых показывает, что оптимальный диапазон частот для воздействия на прискважинную часть пласта лежит в пределах 1—20 кГц.

4.
Проведенные исследования показали, что тепловое и совместное тепловое и акустическое воздействия на запарафинированную и заглинизированную пористые среды приводят к восстановлению ее проницаемости на 40—50% от естественной.
Таким образом, акустическое воздействия на призабойную зону пласта может служить средством восстановления их проницаемости, следовательно, и повышения продуктивности скважин.
На основании проведенного анализа ставится следующая задача 1) разработка акустического генератора, предназначенного для воздействия на призабойную зону; 2) выбор оптимальной технологии и режимов проведения воздействия на призабойную зону пласта.

[Back]