Проверяемый текст
Маликова Эльмира Фидависовна. Совершенствование гидроакустической технологии обработки призабойной зоны пласта для повышения продуктивности скважин (Диссертация 2009)
[стр. 70]

соответствующего обратному времени теплообмена между флюидом и скелетом Тп"1, т.
е.
при со>1кГц) и с увеличением интенсивности акустического поля.
Влияние знакопеременного фильтрационного потока на теплообмен в пористой среде (не учитывая диффузионные эффекты) можно рассмотреть, если взять две сообщающиеся поры одинакового (для простоты) объема, соединенные капилляром и расположенные на расстоянии
1, меньшим длины волны.
При наличии в среде градиента Т между порами существует разность температур.
Одна из пор (с большей температурой) находится в данный
момент в области максимума объемного сжатия, вторая, в силу градиента р — в тот же момент не находится в этой точке, т.
е.
между порами существует разность давлений.
Количество тепла, выносимого с массой из первой поры во вторую за время, протекающее от момента равновесия до момента максимума сжатия, 4
Г°/4 4т°/4 Ш= — / 1^^т,сН = — 11,Т,ф[сПл{?](о) н)]Л.
Л, -‘Оо -‘0 0 где <*т[(й5-Д)] — приращение содержания жидкости или мера количества жидкости, вытекающей из данного элемента, жестко связанного со скелетом; с; — фактор, указывающий, какая часть этой жидкости попадает из первой поры во вторую.
Во второй поре происходит мгновенное выравнивание температуры, пришедшей жидкости за счет ее турбулизации акустическим полем.
Температура во второй поре станет равной:
т2 =--------4 А^'^С'т^---------------Л.
схт2 + —10'“1<Р<с1п{г](о)-й)\х2 Затем, в бегущей волне максимум сжатия испытывает вторая пора.
Количество тепла, выносящегося с массой из второй поры, будет:
70
[стр. 70]

70 Используя выражение (2.36) (2.39) для коэффициента турбулентной теплопроводности: Г —'I (2.40) К * С\Р\ [я <К*1 -У 2 ) +1т{^-V, ( <*у Т -й) 2 ' — — г .
Здесь размер /г меньше или равен диаметру поры.
Таким образом, теплопроводность флюида в акустическом поле только за счет турбулизации увеличивается на X,.
-Л1+Л,.
Основываясь на этом представлении, можно привести уравнение распространения тепла в насыщенной коллоидной среде: (2.41)—-У(вУГ), дт где Р\С\У + Л2Рг^У/О-т?).
С С = р,С17/ + ргС?(1-г;).
При этом под л.ак следует понимать значение теплопроводности жидкости в закрытых порах, которая увеличивается под действием внутрипоровой турбулизации в акустическом поле см.
формулу (2.40).
Теплопроводность скелета Х2 остается неизменной.
Как видно из формул (2.37), (2.40), значение теплопроводности коллоидной среды растет с увеличением частоты (от значения, соответствующего обратному времени теплообмена между флюидом и скелетом Тп'1, т.
е.
при со>1кГц) и с увеличением интенсивности акустического поля.
Влияние знакопеременного фильтрационного потока на теплообмен в пористой среде (не учитывая диффузионные эффекты) можно рассмотреть, если взять две сообщающиеся поры одинакового (для простоты) объема, соединенные капилляром и расположенные на расстоянии /, меньшим длины волны.
При наличии в среде градиента Т между порами существует разность температур.
Одна из пор (с большей температурой) находится в данный


[стр.,71]

момент в области максимума объемного сжатия, вторая, в силу градиента давления в тот же момент не находится в этой точке, т.
е.
между порами существует разность давлений.
Количество тепла, выносимого с массой из первой поры во вторую за время, протекающее от момента равновесия до момента максимума сжатия, 4
V* 4 ц4 /,Г,Дя1,А = —■ \ 1 1 Т & ь < И у [ г ) { а & , 'ОО •*Оо где сИ\{(а)-\7)] приращение содержания жидкости или мера количества жидкости, вытекающей из данного элемента, жестко связанного со скелетом; 4 фактор, указывающий, какая часть этой жидкости попадает из первой поры во вторую.
Во второй поре происходит мгновенное выравнивание температуры, пришедшей жидкости за счет ее турбулизации акустическим полем.
Температура во второй поре станет равной:
71 ту = Ай +С,ю2Г2 4 ■ Л .
С 1 — Т А А " «)1з Затем, в бегущей волне максимум сжатия испытывает вторая пора.
Количество тепла, выносящегося с массой из второй поры, будет:
Дй = ■ Таким образом, количество тепла, остающегося во второй поре, есть разность й =АЙ "Ай =^г [^-^^]схр^1у[т]{ё-й)\2^1.
Л>о гоГо Если массы жидкости, поступающей из первой поры во вторую и выходящей из второй поры, равны, то в результате того, что температура в первой поре выше, чем во второй, СЬ>0, т.
е.
вторая пора «нагревается».
В действительности, первая пора расположена ближе к источнику, чем вторая, т.
е.
поступающая из первой поры масса несколько больше

[Back]