|
92 Пренебрегая силами взаимодействия (Фр = Ф( =0) и учитывая масообмен получим следующие решения уравнения (2.76): В этом случае один тип волн имеет скорость равную скорости звука в жидкости С1 и не затухает, а скорость второго типа меньше С] и затухает (т.к. % комплексная величина). Пренебрегая массообменном (% = 0), но учитывая силовое взаимодействие, получим решения: Теперь оба типа волн имеют скорости меньше С1 и затухают. Пренебрегая массообменном (% = 0) и силовым взаимодействием (Фр = В этом случае оба типа имеют скорость равную скорости звука в жидкости и не затухают. Ясно, что в этом случае одинаковый характер распространения обоих типов волн объясняется тем, что вязкость жидкости не учитывается вообще, хотя ее влияние сильно зависит от размера неоднородности среды. Это объясняет, почему следует учитывать отличие скоростей и давлений в жидкости в различных поровых системах из-за различного вклада вязкости жидкости. Используя дисперсионное уравнение для продольных и поперечных волн, по (2.74) были рассчитаны скорости распространения и декременты затухания для всех типов волн. В качестве материала твердой фазы брался кварц, а в качестве жидкости вода; начальное давление в среде р0 = 0.1 МРа, параметры фаз: р;0 = 2500к%/т\ К5 =5Л0Ю Ра, р10=\ОООк%/тъ, Кх =2.25-109Ра, (2.77) (2.78) Ф^=0) получим: (2.79) |
В этом случае один тип волн имеет скорость равную скорости звука в жидкости С и не затухает, а скорость второго типа меньше С] и затухает (т.к. х ~ комплексная величина). Пренебрегая массообменном & = 0),но учитывая силовое взаимодействие, получим решения: 1 + ал Ф/ .1 + алФр (3.40) Теперь оба типа волн имеют скорости меньше С и затухают. Пренебрегая массообменном (% = 0) и силовым взаимодействием (Фр = Фг=0) получим: (3.41) В этом случае оба типа имеют скорость равную скорости звука в жидкости и не затухают. Ясно, что в этом случае одинаковый характер распространения обоих типов волн объясняется тем, что вязкость жидкости не учитывается вообще, хотя ее влияние сильно зависит от размера неоднородности среды. Это объясняет, почему следует учитывать отличие скоростей и давлений в жидкости в различных поровых системах из-за различного вклада вязкости жидкости. Используя дисперсионное уравнение для продольных и поперечных волн, но (3.36) были рассчитаны скорости распространения и декременты затухания для всех типов волн. В качестве материала твердой фазы брался кварц, а в качестве жидкости вода; начальное давление в среде р0 = 0.1 МРа, параметры фаз: р;0 =2500к§1т\ К'=5 10'0Ра, р;0=]000к§1т\ К, =2.25 109 Л/, /у, =10'3 Раз. Основные параметры среды: Ор= 0.25, а*= 0.01, а? = 0.01 пип, а1= 0.1тш, 2тт. На рисунке 3.8 представлены фазовые скорости и декременты затухания линейных волн в трещиноватонористой среде с неподвижным и несжимаемым 96 |