|
1лх = \0~г Ра-з. Основные параметры среды: ар= 0.25, 0.01, ар = 0.01шт,а^= 0.1 тт, аъ = 2тт. На рисунке 2.2 представлены фазовые скорости и декременты затухания линейных волн в трещиноватопористой среде с неподвижным и несжимаемым скелетом. Как отмечалось выше, в такой среде могут распространяться два типа продольных волн. Скорости обеих волн снижаются с уменьшением частоты; более быстрая волна (показана сплошной линией) имеет меньшее затухание. На рисунке 2.3 показаны скорости и декременты затухания волн с учетом сжимаемости и подвижности скелета. Скорости более быстрой продольной деформационной волны «1» и поперечной волны «4» слабо зависят от частоты; их степень затухания значительно меньше чем фильтрационных волн «2» и «3». При сравнении рисунков 2.2 и 2.3 можно видеть, что волны «2» и «3» на рисунке 2.3 соответствуют волнам показанным сплошной и штриховой линиями на рисунке 2.2. Очевидно, что деформационная и поперечная волны не существуют в среде с неподвижным скелетом. Меньшие значения скорости волны «2» на рисунке 2.3 по сравнению с соответствующими значениями на рисунке 2.2 объясняются влиянием сжимаемости и подвижности скелета в трещиноватопористой среде (это эквивалентно влиянию сжимаемости стенок на распространение звука в узких трубках, [52]). Рисунок 2.4 иллюстрирует влияние интенсивности массообмена между поровыми системами на распространение волн. Можно видеть, что интенсивность массообмена заметно влияет только на фильтрационную волну «3». С увеличением коэффициента масообмена гщ скорость волны «3» падает, а ее декремент затухания растет. Таким образом, фильтрационная волна «3» проявляется сильнее при малых интенсивностях масообмена. Также численно исследовалось влияние других параметров среды и сил межфазного взаимодействия на характер распространения волн в трещиноватопористой среде. 93 |
скелетом. Как отмечалось выше, в такой среде могут распространяться два типа продольных волн. Скорости обеих волн снижаются с уменьшением частоты; более быстрая волна (показана сплошной линией) имеет меньшее затухание. На рисунке 3.9 показаны скорости и декременты затухания волн с учетом сжимаемости и подвижнос ти скелета. Скорости более быстрой продольной деформационной волны «1» и поперечной волны «4» слабо зависят от частоты; их степень затухания значительно меньше чем фильтрационных волн «2» и «3». При сравнении рисунков 1 и 2 можно видеть, что волны «2» и «3» соответствуют волнам показанным сплошной и штриховой линиями на рисунке 3.8. Очевидно, что деформационная и поперечная волны не существуют в среде с неподвижным скелетом. Меньшие значения скорости волны «2» по сравнению с соответствующими значениями на рисунке 3.8 объясняются влиянием сжимаемости и подвижности скелета в трещиноватопористой среде (это эквивалентно влиянию сжимаемости стенок на распространение звука в узких трубках [31]). Рисунок 3.10 иллюстрирует влияние интенсивности массообмена между поровыми системами на распространение волн. Можно видеть, что интенсивность массообмена заметно влияет только на фильтрационную волну «3». С увеличением коэффициента масообмена р ч скорость волны «3» падает, а се декремент затухания растет. Таким образом, фильтрационная волна «3» проявляется сильнее при малых интенсивностях масообмена. Также численно исследовалось влияние других параметров среды и сил межфазного взаимодействия на характер распространения воли в трещиноватопористой среде. Как следует из анализа лианеризованной системы уравнений, в процессе распространена поперечной волны давления в порах и в трещинах постоянны, т.е. п(4) _ (4) _ Рр Р/ Р О 97 |