Проверяемый текст
Тарасовский Александр Валентинович. Совершенствование очистки дымовых газов теплогенерирующих установок систем теплоснабжения (Диссертация 2006)
[стр. 100]

100 На основании (3.5) и (3.6) можно записать расход инжектируемого потока Уравнения (3.5) и (3.6) показывают, что в газоструйных компрессорах изменение начальной температуры одного из потоков (активного или инжектируемого) влияет только на расход этого потока и не влияет на расход второго смешиваемого с ним потока, причем расход каждого из смешиваемых потоков изменяется обратно пропорционально корню квадратному от абсолютной температуры этого потока перед аппаратом.
Это свойство газоструйных аппаратов со сверхкритической степенью расширения рабочего потока было установлено в
3.4 Образование пересыщенного пара при конденсации Для понимания процессов, принятых за основу при совершенствовании технологии поглощения газовых выбросов, были обобщены основные теоретические положения и результаты экспериментальных исследований по конденсации паров.
При длительном соприкосновении поверхности жидкости, находящейся в замкнутом пространстве, с ее паром при данной температуре устанавливается определенное для каждой жидкости равновесное давление пара, называемое давлением насыщенного пара.
При этом даже бесконечно малое увеличение давления пара над поверхностью жидкости приводит к конденсации пара на этой поверхности, а бесконечно малое уменьшение давления вызывает испарение жидкости с
ее поверхности.
Известно, что давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью больше, чем над вогнутой и плоской.
Поэтому в настоящей работе в качестве исходной величины принято давление насыщенного пара над плоской поверхностью.
Если давление пара в газовой фазе больше давления насыщенного пара, пар называют пересыщенным.
Степень пересыщения пара
(3.6) [2].
[стр. 71]

71 (3.4) При рр/рс=соп$1, Гр*/Гз=соп51, и ил/0 =сопз1 значение сосз=соп51.
Следовательно, значения А^з, ^сз и Пс3 также постоянны.
Рассмотрим, как отражаются на расходах рабочего и инжектируемого потоков через струйный аппарат (Ср и С„) изменения начальных температур этих потоков (Тр и Тн) при условии, что давления этих потоков рр и р„ остаются постоянными.
Расход рабочего потока На основании (3.5) и (3.6) можно записать расход инжектируемого потока Уравнения (3.5) и (3.6) показывают, что в газоструйных компрессорах изменение начальной температуры одного из потоков (активного или инжектируемого) влияет только на расход этого потока и не влияет на расход второго смешиваемого с ним потока, причем расход каждого из смешиваемых потоков изменяется обратно пропорционально корню квадратному от абсолютной температуры этого потока перед аппаратом.
Это свойство газоструйных аппаратов со сверхкритической степенью расширения рабочего потока было установлено в
/81/.
1.
Представлен обзор основных патентых решений, защищающих авторские права по вибротурбулизационной технологии смешивания газов с жидкостью.
2.
Установки поглощения газовых выбросов (УПГВ) отличаются компактностью, малой металои энергоемкостью, отсутствием необходимости использования химических реагентов и постоянного обслуживающего персонала.
3.
Теоретические предпосылки по перспективам применения струйных аппаратов в качестве предварительной ступени поглощения оксидов при их смешении с водяным паром и последующей конденсацией парогазовой смеси представляются (3.5) (3.6) ВЫВОДЫ достаточно надежными.


[стр.,72]

72 4 Теоретические исследования по образованию пересыщенного водяного пара и условий его конденсации 4.1 Образование пересыщенного пара при конденсации Для понимания процессов, принятых за основу при совершенствовании технологии поглощения газовых выбросов, были обобщены основные теоретические положения и результаты экспериментальных исследований по конденсации паров.
При длительном соприкосновении поверхности жидкости, находящейся в замкнутом пространстве, с ее паром при данной температуре устанавливается определенное для каждой жидкости равновесное давление пара, называемое давлением насыщенного пара.
При этом даже бесконечно малое увеличение давления пара над поверхностью жидкости приводит к конденсации пара на этой поверхности, а бесконечно малое уменьшение давления вызывает испарение жидкости с
сс поверхности.
Известно, что давление насыщенного пара над выпуклой поверхностью больше, чем над вогнутой и плоской.
Поэтому в настоящей работе в качестве исходной величины принято давление насыщенного пара над плоской поверхностью.
Если давление пара в газовой фазе больше давления насыщенного пара, пар называют пересыщенным.
Степень пересыщения пара
выражается уравнением: 3 Р Рос СО’ (4-1) где 8 пересыщение пара; р давление пара в газовой смеси; рсс(Т) давление насыщенного пара над плоской поверхностью той же жидкости при температуре Т.
Известно /85/, что зависимость давления насыщенного пара от температуры для большинства жидкостей может быть выражена с различной степенью точности при помощи теоретических и эмпирических уравнений.
Для простоты можно пользоваться упрощенной и удобной для практических расчетов формулой, полученной из уравнения Клаузиуса—Клапейрона:

[Back]