|
В отсутствии макронапряжений и изотропности микронапряжений в исследуемом материале все направления перемагничивания равнозначны, т.е. величина для всех направлений постоянна и равна К. Очевидно, что в этом случае для описания характеристик ОМШ выражение (2.4) может быть использовано без каких-либо изменений. Воздействие на материал макронапряжений по схеме одноосного растяжения, принятой в качестве одного из необходимых условий корректности полученных в разделах 2.1 соотношений, приводит к анизотропии величины К зф при сохранении уровня и изотропности параметра , Иллюстрация характера изменения зф в различных направлениях при воздействии макронапряжений сг° приведена на рис.4.5. График изменения эффективной кристаллографической анизотропии в плоскости перемагничивания трансформируется из окружности, для случая а° =0, в эллипс с большой осью, направленной вдоль действующей растягивающей нагрузки и пропорциональной величине ^зф ~ % + } и малой, перпендикулярной направлению и пропорциональной, с учетом коэффициента Пуассона г, величине г^а°. Аналитическое выражение для характера изменения зф в декартовых координатах будет иметь вид: 2 2 X У (4-3) Допустимо предположить, что поток импульсов МШ при перемагничивании по круговой диаграмме направленности вектора напряженности магнитного поля будет определяться суммой импульсов, полученных из элементарных участков (см. рис. 4.5а). Описание характера изменения ОМШ в этих условиях относительно изотропного состояния может 105 |
перемагничивания в преобразователях с круговой диаграммой (например, смотри рис. 3.17а) при направленном приложении механических напряжений создает проблемы, связанные с наличием анизотропии магнитных свойств ферромагнетиков. В отсутствии макронапряжений и изотропности микронапряжений в исследуемом материале все направления перемагничивания равнозначны, т.е. величина Кэф для всех направлений постоянна и равна К. Очевидно, что в этом случае для описания характеристик ОМШ выражение (2.43) может быть использовано без каких-либо изменений. Воздействие на материал макронапряжений по схеме одноосного растяжения, принятой в качестве одного из необходимых условий корректности полученных в разделах 2.2 и 3.4 соотношений, приводит к анизотропии величины при сохранении уровня и изотропности параметра ах . Иллюстрация характера изменения Кзф в различных направлениях при воздействии макронапряжений а0 приведена на рис.3.28. График изменения эффективной кристаллографической анизотропии в плоскости перемагничивания трансформируется из окружности, для случая сг0=0, в эллипс с большой осью, направленной вдоль действующей растягивающей нагрузки и пропорциональной величине К°ф= К + Ла0, и малой, перпендикулярной направлению <т0 и пропорциональной, с учетом коэффициента Пуассона г, величине К9эф= k -гЛсг0. Аналитическое выражение для характера изменения Кэф в декартовых координатах будет иметь вид: Допустимо предположить, что поток импульсов МШ при перемагничивании по круговой диаграмме направленности вектора напряженности магнитного поля будет определяться суммой импульсов, полученных из элементарных участков Ь<р (см. рис. 3.28а). Описание характера изменения ОМШ в этих условиях относительно изотропного состояния может быть получено заменой величины в выражении (2.43) на К]ф, определяемую интегрированием соотношения (3.25) по одной из координат: 2 2 х . У (3.25) (3.26) 142 |