Проверяемый текст
Филинов, Владимир Викторович. Развитие теории магнитно-акустических шумов, создание способов и средств неразрушающего контроля технологических и эксплуатационных свойств изделий из высокопрочных сталей (Диссертация 2001)
[стр. 19]

при полях, близких к коэрцитивной силе.
Повторяемость характера распределения от цикла к циклу перемагничивания достаточно высока
[6, 12, 15,22].
6.
Параметры ЭБ существенно зависят от различного
рода внешних воздействий и структурного состояния ферромагнетика.
Основные результаты исследований ЭДС СБ в ферромагнетиках с положительной магнитострикцией при изменениях приложенных механических напряжений сводятся .
к следующему:
величина и спектральная плотность импульсов ЭДС с увеличением растягивающей нагрузки возрастают, а при сжатии уменьшаются, при чем, в области упругих напряжений эти зависимости близки к линейным [11, 22]; • огибающие ЭДС СБ при растяжении образцов увеличиваются по амплитуде и сужаются.
Максимум огибающих при этом смещается к области меньших полей [7,
21, 31, 67].
7.
Характерной особенностью ЭБ является то, что за счет скинэффекта СБ могут регистрироваться только в поверхностном слое исследуемого образца, хотя изменение намагниченности посредством СБ происходит по всему объему перемагничиваемого материала.
Величина этого слоя в различных работах [6,
22] оценивается по разному (от 0,1 до 6 мм) и в значительной степени зависит от параметров измерительной аппаратуры.
1.3.
Анализ информативных параметров и моделей сигналов
магнитного шума.
Сигнал ЭДС СБ при циклическом перемагничивании представляет собой периодически нестационарный случайный процесс, описываемый большим числом детерминированных параметров [5, 11, 16].
Период нестационарности 19
[стр. 21]

3.
Распределение СБ по величине магнитного момента,•i ' амплитуде и длительности импульсов ЭДС СБ во многом идентичны и характеризуются наличием наиболее вероятного значения [25].
4.
Спектральная плотность ЭДС СБ имеет две характерныеЛ_ С_ частоты coi (10 Гц), и 0)2 (5*10 Гц), выше и ниже которых наблюдается спад кривой спектральной плотности.
С увеличением скорости перемагничивания частота coi повышается, а частота ©2 практически не меняется.
Характерно, что спектральная плотность достигает максимума при полях порядка коэрцитивной силы и определяется формой одиночного импульса от СБ [5, 13,25].
5.
Распределение числа СБ по петле гистерезиса имеет экстремальный характер, подобный изменению дифференциальной магнитной восприимчивости ферромагнетика.
Максимальная плотность СБ наблюдается при полях, близких к коэрцитивной силе.
Повторяемость характера распределения от цикла к циклу перемагничивания достаточно высока
[14, 18, 25].
6.
Параметры ЭБ существенно зависят от различного
внешних воздействий и структурного состояния ферромагнетика.
Основные результаты исследований ЭДС СБ в ферромагнетиках с положительной магнитострикцией при изменениях приложенных механических напряжений сводятся к следующему:
величина и спектральная плотность импульсов ЭДС СБ с увеличением растягивающей нагрузки возрастают, а при сжатии уменьшаются, при чем, в области упругих напряжений эти зависимости близки к линейным; огибающие ЭДС СБ при растяжении образцов увеличиваются по амплитуде и сужаются.
Максимум огибающих при этом смещается к области меньших полей [7,24,
33, 111].
7.
Характерной особенностью ЭБ является то, что за счет скин-эффекта СБ могут регистрироваться только в поверхностном слое исследуемого образца, хотя изменение намагниченности посредством СБ происходит по всему объему перемагничиваемого материала.
Величина этого слоя в различных работах [6,
24] оценивается по разному (от 0,1 до 6 мм) и в значительной степени зависит от параметров измерительной аппаратуры.
В основе явления МАШ лежит магнитострикционный механизм возбуждения сигналов МАШ, связанный с необратимыми смещениями 90 доменных границ СБ.
По мнению большинства исследователей, изучающих явления МАШ, в силу четности явления магнитострикции, смещения 180 доменных границ не приводят к магнитострикционной деформации * 21

[стр.,22]

ферромагнетиков и, следовательно, данный тип доменных границ не дает вклад в величину МАШ [27, 39, 42, 46, 100].
Методика исследования МАШ известна [27, 130, 148, 154] и отражена на рис.
3.7.
Исследуемый образец перемагничивается линейно изменяющимся магнитным полем H(t), возникающие при этом сигналы МАШ e2(t), регистрируются пьезопреобразователем.
Регистрируемый таким образом поток импульсов характеризуется следующим образом: 1.
Форма импульса МАШ имеет вид периодического затухающего сигнала (рис.2.29).
2.
МАШ максимальна у материалов с большей магнитострикцией насыщения.
При этом отношение сигнал/шум в преобразователях МАШ меньше, чем при регистрации МШ [27].
3.
Распределение мощности сигналов МАШ на полупериоде перемагничивания в конструкционных сталях имеет два максимума на «изгибах» петли гистерезиса и минимум между ними в области коэрцитивной силы [23].
4.
Параметры сигналов МАШ у материалов с положительной магнитострикцией (конструкционные стали) при изменении приложенных напряжений в упругой области меняется следующим образом: интенсивность МАШ уменьшается с увеличением растягивающей нагрузки и меняется неоднозначно при приложении сжимающих напряжений, увеличивается, а потом уменьшается [23, 27].
5.
Характерной особенностью МАШ является то, что сигналы регистрируются со всего объема перемагничивания ферромагнетика.
Таким образом, использование при контроле сигналов МАШ дополняет магнитный ЭБ, и их совместное применение более полно отражают процессы перемагничивания ферромагнитных материалов.
1.3 АНАЛИЗ ИНФОРМАТИВНЫХ ПАРАМЕТРОВ И МОДЕЛЕЙ СИГНАЛОВ
МШ И МАШ.
щ МШ и МАШ при циклическом перемагничивании каждый представляет собой периодически нестационарный случайный процесс, описываемый большим числом детерминированных параметров [5, 19, 27, 94].
Период нестационарности процесса равен половине периода перемагничивания.
Правильный выбор информативного параметра в большинстве случаев определяет принципиальную возможность решения задачи контроля.
Поэтому целесообразно рассмотреть наиболее употребительные в неразрушающем контроле информативные параметры МШ и МАШ.
Общим для последовательности сигналов ЭДС СБ и МАШ при квазистатическом перемагничивании является их случайный характер, что 22 I

[Back]