соответственно, значений Но, для моделирования функции распределения критических полей воспользуемся статистической теорией. Применение этой теории предусматривает введение ряда упрощений, суть которых сводится к следующему: • распределение микронапряжений и связанное с ним распределение магнитных фаз в ферромагнетике имеет изотропный характер; • процессы смещения границ между магнитными фазами статистически беспорядочны и происходят без изменения формы элементарных участков доменных границ; • роль чисел частиц, находящихся в определенных состояниях может играть количество элементарных участков доменных границ с различными значениями критических полей; • элементарный участок доменной границы можно считать малой системой, находящейся в энергетическом равновесии с объемом, состоящем из большого числа различных систем. Введение этих условий позволяет применить для описания вероятностного состояния системы теорию равновесных статистических распределений, в частности, каноническое распределение: Р{Нй) = с • exp(-LH), (2.2) где L множитель Лагранжа, обратная величина которого соответствует средней тепловой энергии кТ [55]. В данном случае он определяется величиной энергии микронапряжений в материале и, учитывая (2.2), может быть представлен в виде: £ + 36 |
Н0 =а Л(7х yjК +Лсг0 ’ (2.40) Где а размерный коэффициент, учитывающий величины Isи А. Исходя из гипотезы о равномерной плотности вероятности "идеального хаотического" распределения величин градиентов поверхностной энергии и, соответственно, значений Но, для моделирования функции распределения критических полей воспользуемся статистической теорией. Акуловым, Кондорским, Брауном в работах [84, 85] показано, что статистическая теория, несмотря на недостаточность ее физического обоснования применительно к механизму технического намагничивания, может быть исцользована в качестве первого приближения при описании этого процесса. Применение этой теории предусматривает введение ряда упрощений, суть которых сводится к следующему: распределение микронапряжении и связанное с ним распределение магнитных фаз в ферромагнетике имеет изотропный характер; процессы смещения границ между магнитными фазами статистически беспорядочны и происходят без изменения формы элементарных участков доменных границ; роль чисел частиц, находящихся в определенных состояниях может играть количество элементарных участков доменных границ с различной величиной критического поля; элементарный участок доменной границы можно считать малой системой, находящейся в энергетическом равновесии с объемом, состоящем из большого числа различных систем. Введение этих условий позволяет применить для описания вероятностного состояния системы теорию равновесных статистических распределении, в частности, каноническое распределение: />(#0) = с-ехр(-Ш ), (2.41) где L множитель Лагранжа, обратная величина которого соответствует статистической механике средней тепловой энергии кТ [81]. В данном случае он определяется величиной энергии микронапряжений в материале и, учитывая (2.40), может быть представлен в виде р I 59 |